Қатты дене ұғымына анықтама беріңіз
Металдардың электрөткізгіштігі. Электрөткізгіштіктің негізгі ұғымдары мен заңдарын еске түсірейік. Ом заңы: , (4.4)
жүктеу/скачать 1,5 Mb.
|
Без имени (копия)
18. Металдардың электрөткізгіштігі. Электрөткізгіштіктің негізгі ұғымдары мен заңдарын еске түсірейік. Ом заңы: , (4.4)мұндағы ток тығыздығы, меншікті электрөткізгіштік, электр өрісінің кернеулігі. Тағы бір теңдеуді қарастырайық: (4.5) мұндағы заряд тасушылар концентрациясы, дрейфтік жылдамдық, зарядталған бөлшектердің бағытталған қозғалыс жылдамдығы. Заряд тасушылар қозғалғыштығы (4.6). Осыны (4.5) қойсақ, онда j = enвE* тең болады, енді оны (4.1) салыстырып, табамыз (4.7) екенін ескерсек, мүндағы өткізгіштің меншікті кедергісі, , , См – сименс. Кванттық- механикалық есептеулер көрсеткендей, идеал кристалдық торда қозғалған электрондар кедергіге ұшырамауы қажет (электрон үшін де Бройль толқынының ұзындығы , мұндағы - кристалдық тордың тұрақтысы). Бірақ та, кристалдық тор ешқашан да идеал болмайды: атомдағы жылулық тербелістер әсерінен тордың периодтылығы аздап бұзылуы мүмкін. Металдар үшін анықтайтын өрнекті табайық. Сыртқы өріс болмаған кезде (ток жоқ), ал . болған кезде металдағы ток шексіздікке дейін өспейді, орныққан күйде . Электрондарға күшінен басқа, үйкеліс күші де әсер етеді. , мұндағы – үйкеліс коэффициенті. Электронның қозғалыс теңдеуі мына түрде болады: . (4.8) Егер, стационар күй орныққан кейін сыртқы өрісті өшірсек, кеми бастайды. Жылдамдықтың кему заңын табайық, себебі , ендеше: . Бұл теңдеудің шешімі мынаған: (4.9) мұндағы – сыртқы өрісті өшірген кездегі дрейфтік жылдамдық.. релаксация уақыты деп алсақ, онда осы уақыт ішінде (ток) есе кемиді. Үйкеліс күші: . орныққан мәнін шарты арқылы табуға болады ( 4.8-қара), сонда: , осыдан . (4.10) Стационар режимде токтың тығыздығы ( ), (4.11) (4.12) Друде-Лоренцтің классикалық теориясы бойынша электрөткізгіштік теңдеуі: , (4.13) мұндағы m – электрон массасы, – еркін жол жүру уақыты - электронның кристалдық тор түйіндерімен көршілес екі соқтығысу аралығына кеткен уақыты. Классикалық теория бойынша , мұндағы – кристалдық тордың тұрақтысы, – электрондардың хаосты жылулық қозғалыс жылдамдықтары, ол «a» температураға тәуелді емес, бірақ ~ , онда ~ және ~ . Кванттық теория бойынша электр өткізгіштікке Ферми деңгейіне жақын орналасқан электрондар ғана қатысады, бұл электрондардың жылдамдықтары , яғни температураға байланысты емес. Екінші жағынан , мұндағы – еркін жол ұзындығының орташа мәні. Теория бойынша ~ , ендеше ~ , және ~ болады. 4.3-сурет Әртүрлі қоспалары бар мыс үлгілерінің меншікті кедергісінің температураға тәуелділігі: 1-таза, деформацияға ұшырамаған үлгі; 2- ; 3- деформацияға ұшыраған үлгі; 4- ; 5- Тәжірибелер нені көрсетеді? 4.3 - суретте мыстың әртүрлі үлгілерінің меншікті кедергілерінің температураға тәуелділігін өлшеу нәтижелері көрсетілген. Осы және басқа да өлшеулерді негізге ала отырып, Маттисен металдар кедергілерінің аддитивті табиғатын сипаттайтын теңдеуді енгізді: , (4.14) мұндағы тордың жылулық қозғалысы тудыратын үйкеліс; қоспалар атомдары әсерінен тордың периодтылығының өзгерісі тудыратын үйкеліс; үлгінің деформациясы әсерінен болатын үйкеліс. Кристалдық тор периодтылығының кез-келген бұзылуы өсуіне алып келеді, бұл кезде және температураға байланысты емес. Осы суреттен арасындағы байланыстың сызықты екендігі көрініп тұр, яғни тәжірибе (2.2.9) теңдеудің дұрыстығын растайды. Сондықтан, кристалдық тордың көршілес екі бұзылулары арасындағы электронның жүріп өткен жолы. жүктеу/скачать 1,5 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|