Поляриметрия в фармацевтическом анализе
ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ДВОЙНОМ ПРЕЛОМЛЕНИИ
жүктеу/скачать 3,77 Mb. Pdf көрінісі
|
- Бұл бет үшін навигация:
- 1.3 ЗАКОН МАЛЮСА
| 1.2 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ДВОЙНОМ ПРЕЛОМЛЕНИИ
При прохождении света через все прозрачные кристаллы, за исключением принадлежащих к кубической системе, наблюдается явление двойного прелом- ления. Это явление заключается в том, что упавший на кристалл луч разделяет- ся внутри кристалла на два луча, распространяющихся с разными скоростями и в различных направлениях. Луч не претерпевает раздвоения только в одном на- 8 правлении, называемом оптической осью (в одноосных кристаллах). Любая плоскость, проходящая через оптическую ось, называется главным сечением кристалла. Один из преломленных лучей распространяется во всех направлениях с одинаковой скоростью, подчиняется обычному закону преломления и называ- ется обыкновенным лучом. Другой, называемый необыкновенным, распростра- няется в кристалле с различными скоростями в зависимости от направления распространения, и для него отношение синусов угла падения и угла преломле- ния не остается постоянным при изменении угла падения. 1.3 ЗАКОН МАЛЮСА Рассмотрим принципиальную схему установки (рис. 2), состоящую из ис- точника света, двух поляроидов П и А и фотоэлемента. Рис. 2. Принципиальная схема устройства поляриметра Пройдя сквозь первый поляроид (поляризатор), свет становятся плоско- поляризованным. Второй поляроид (анализатор) может пропускать только те колебания, которые совпадают с главным направлением АА. Если главные на- правления поляризатора и анализатора совпадают, то интенсивность проходя- щего света будет максимальной. Если же анализатор повернуть таким образом, что его главное направление будет составлять угол 90° с главным направлением поляризатора, то интенсивность проходящего света будет равна нулю. Такое положение поляроидов называется скрещенным. В том случае, когда главные направления поляроидов составляют между собой некоторый угол φ, интенсивность проходящего света будет принимать 9 промежуточные значения. Найдем зависимость между интенсивностью I и уг- лом φ. Пусть EП (рис. 3) – амплитуда вектора напряженности колебания, про- пускаемого поляризатором; АА – главное направление анализатора. Амплитуду EП можно разложить не две взаимно перпендикулярные составляющие EА и E, одна из которых совпадает с главным направлением анализатора. Колебания, перпендикулярные направлению АА, не проходят через анализатор. Рис 3. Разложение вектора напряженности электрического поля на составляю- щие На рис. 3 видно, что амплитуда выходящего из анализатора света E А = E П *cos φ (1). Интенсивность I пропорциональна квадрату амплитуды: I = I 0 cos 2 φ. (2) Уравнение (2) выражает закон Малюса и показывает, что интенсивность светового луча, прошедшего анализатор, равна интенсивности света до анали- затора, умноженной на квадрат косинуса угла между плоскостью поляризации падающего луча и плоскостью поляризации анализатора. жүктеу/скачать 3,77 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|