Симметричный порядок кристалла Роль фазовых переходов в кристаллах

В отличие от других структурных фазовых сдвигов сегментоэлектрические переходы приводят к изменению положения ионов в кристалле, что приводит к появлению или исчезновению пироэлектрического эффекта. Пьезоэлектрический эффект - это формирование электрического поля при нагревании кристалла . CPU для объяснения élektrostatïkadağı Let диэлектриков. Основные понятия дипольного момента следующие:

                                                                    ( 1 ) Если система электрически нейтральна, то есть , то я согласовывает величину того , что выбор головки б weldisiz. Дипольный момент системы в большинстве случаев контраст символов , значение одного и того же zaryadttardıñ DIPO должна быть сумма моментов ldik. Вектор дипольного момента направлен от положительного заряда к отрицательному заряду, а модуль этого вектора направлен на модуль заряда,                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                           

                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                   раз расстояния между зарядами . [11]

Нажмите Середину камень -бесплатно диэлектрические Нажмите макроскопическое Rg Р состояние обратно на его электрическом дипольный момент единицы объем плотность поляризует в качестве дипольного момента. В то же время электрическое состояние кристаллов зависит от направления и величины электрического поля .

Чтобы понять связанный заряд , скажем, есть однородный диэлектрик, состоящий из тех же диполей . Все диполи направлены в одном направлении. Поскольку диполи расположены так близко друг к другу, начало и конец молекулы диполя являются противоположными зарядами, поэтому нормальные заряды в точке будут равны 0. Тогда поверхность модели будет заряжена. Направление вектора P на поверхности равно модулю вектора R. Это можно объяснить. Для этого мы можем предположить, что есть примерная площадь 5 и существующая табличка £ . Предполагая поверхностную плотность зарядов , воздух равен дипольному моменту на пластине . В противном случае его можно найти, увеличив плотность дипольного импульса P. И так

                                                                                                    ( 2 )

то есть ₅ = P. ₅ называется поверхностной плотностью значения zaryadttardıñ.

Связанный заряд появляется только при изменении поляризации в пространстве. В примере, который мы видим, он находится на поверхности кристаллов. Если кристалл не поляризован и поляризован, то заряженный заряд образуется внутри кристаллов. Тогда объемная плотность связанных зарядов будет p „. Если вектор P направлен на все точки в центре на одной оси,

                                                                                                             ( 3 )

Теперь давайте посмотрим, как уменьшается симметрия при переключении . Для этого возьмем сегментоэлектрический титанат бария (VaTIO ₃ ). У. Этот кристалл фазы элементарной üyaşığı симметричное изображение на картинке. Клетка состоит из одной молекулы VatOO . Из уравнения ( 2.2 ) видно, что молекула VaATO ₃ не имеет дипольного момента. Следовательно, кристаллизация кубической фазы не имеет поляризации. Фазовые переходы Т = 120 ° С, наблюдается температура Кюри: kwbtalğan симметрии сводится к tetragonaldi симметрии. Ионы Te ⁺ движутся вдоль оси четвертого порядка. Тогда в кристалле произойдет поляризация , пропорциональная сдвигу ионов Ti ⁴⁺ . Связанные заряды, возникающие на поверхности кристалла, создают электрическое поле, то есть наблюдается пироэлектрический эффект. Такая поляризация называется спонтанной, а фазовый сдвиг сегмент-электрон является переходом, вызывающим спонтанную поляризацию. Если центральным атомом на изображении является ион одного знака, а «атомами» другого знака являются ионы другого знака, то при переходе от структуры к структуре ( рис. 18 ) не происходит спонтанной поляризации, то есть неэлектронного сдвига. Уравнение 0 дипольного момента в структуре кристалла VaATO ₃ в кубической фазе является случайным случаем. На рис. 18 условие a  не выполняется: плоскость

Представители сегментарных электронов с нитридом натрия, тринглицинсульфатом , дигидрофосфатом калия KN ₂ РО ₄ с нерегулярными фазовыми сдвигами последовательностей кристаллов .

Кристаллическая структура Т> 164 ° С №N02 и фазой paraélektrlik ТТТ будут иметь симметричный ortorombılıq, N0; ионы образовали решетку цзл. Атомы в группе N02 не находятся вдоль оси Ъ. Такое расположение возможно только в общей симметричной фазе, поскольку угол между связями N0 в группе O-I-0 не равен 180 °, и атом азота прыгает в плоскости Y2 вдоль оси Y. Такое движение приводит к изменению ориентации дипольного момента иона MO ₂ . Если эта плоскость не является плоскостью симметрии, симметрия кристалла сводится к полярной полярной группе t2 , а спонтанная поляризация происходит вдоль оси Y. ) регулируется ионами, смещающими атом натрия вдоль оси Y. В кристалле № _{0 2} имеется параллельный двухфазный сдвиг в интервале температур 164-165 ° С. е (т) от температуры Т б weldiligi максимум F (T).

 

Рисунок 2 Н У вдоль полярной оси в N0 ₂ диэлектрической ликвидности кристалла (а) и спонтанной polyarïzacïyasınıñ (б) температура Т б weldiligi.

Фазовые сдвиги происходят не только в сегментоэлектриках, но и в других телах. В некоторых жидкостях и твердых телах происходят фазовые сдвиги без изменения агрегатного состояния под воздействием внешних сил. Примерами фазовых переходов являются: сегментин-электрический-пара-электрический, диэлектрик-металл, парамагнитно-ферромагнитный, проводник-сверхпроводник, мартенсит. С фазовым сдвигом структура вещества подвержена изменению от внешних воздействий: тепловых, электрических, магнитных и механических. В некоторых диэлектриках и полупроводниках их электронная, фононная, дипольная и магнонная системы резко меняются.

Существует два типа фазовых сдвигов: фазовый сдвиг первого типа и фазовый сдвиг второго типа. Первый тип - таяние и испарение. Вторым является сегментный электрический выключатель. Для некоторых сегментоэлектриков переход, вероятно, будет первым и вторым, поскольку, когда вещество перемещается из одной фазы в другую, термодинамический потенциал и энтропия быстро возрастают, так что энергия поглощается или поглощается, тогда мы наблюдаем первый различный фазовый переход в группе Эренсфеста. На следующем рисунке показана разница температур между двумя фазами термодинамического потенциала.

                      

3 wret зависимость фазового перехода термодинамического потенциала в области с

Фаза B ниже температуры T0 считается энергетически стабильной. Верхняя фаза. Первый разный фазовый переход определяется температурным гистерезисом. Когда он остынет, фаза А переключается на фазу В. Проводимость, поляризация, коэффициент преломления, которые рассматриваются как гистерезис температуры. [12]

Когда плита неполяризована, сегментоэлектрический элемент поляризован в соответствии с кривой ОА, когда он настроен на внешнее поле . К вашему rnewlik _А. Я считаю , что после достижения своих стартов , чтобы уменьшить количество связей между В и Е АО Do не AVSB по ğıtımen изменений, т.е. Выходов , чем значения E-möñderine Kals изменения. При нулевом напряжении значение О определяется значением сечения ОV . Электрический Ig сжатие века Джанни qaldq значение этого место называется поляризацией. К. удалось стать нулевой поляризации дырок в программе противоположного поля необходимо создать ıttalğan поле. Остаточная поляризация становится равной нулю, когда значение напряжения этого противоположного поля равно значению ОП . напряженности поля и б значения типа подходящего к Б Е связан с увеличением SV изменений в соответствии с кривым. Е напряженность поля х _0 ч достигается тогда , когда он начинает уменьшить количество O-E-täweddiligi кривого RA в соответствии с изменением. Механизм поляризации сегетоэлектриков обусловлен сильным взаимодействием их молекулярных диполей. На практике зонд также очень тупиковый, в нулевом поле поляроэлектрик поляризован, а его поляризация отлична от нуля. Другими словами , сегмент питания находится в самополяризованном состоянии. Ес поляризованным гна toélektrïktiñ не очень большое электрическое поле в непосредственной близости от статуса , но сегмент etoélektrïktiñ энергии термодинамического состояние равновесия должно быть как можно меньше , так что segnet oélekgrïk шелковица polyarïzacïyalanbay кухни, электрические моменты от нуля в других макроскопических объемах будут разделен на домены ( рис 10 ).

Существуют разные стадии процесса поляризации для доменов .

Эти силы называются замещенными силами. Только квантовая механика может объяснить больше,                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                O может изменять действие полевых штабов. Когда начальная слабое поле домены граница в результате произошла сдвиг в р м ширины Н между векторами угла больших моментов за счет областей , где H-домены и что мало bürış находится в пределах особенностей. При увеличении напряжения поля этот процесс может продолжаться до тех пор, пока небольшие домены не будут устранены небольшими доменами с меньшей энергией. На других этапах домены вращают магнитный момент в направлении поля. В этом случае электронные моменты внутри домена строго параллельны друг другу. поворачивается, одновременно включаясь. Эти процессы необратимы (за исключением небольшого смещения между границами доменов в очень слабых полях), поэтому гистерезис таков:

Сегнетоэлектрических быть Qyurï точка на низкотемпературной охлаждающей единицы, а затем снова, тщательные домены .  [13]                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                                        

           В точке Кюри происходит второй фазовый сдвиг. При температурах, равных g _d , наблюдается множество различных свойств ряда физических свойств , но также и теплоемкость, ферромагнитная.

В некоторых случаях замещающие силы приводят к так называемым сегментоэлектрикам (d) (хром, марганец и т. Д.). Гипотеза о сегменте - электрики была открыта в 1933 году. Обнаружен Ландау . где - электромагнитный импульс электронов-электронов направлен антипараллельно друг другу. Такая ориентация охватывает пару противоположных атомов. В результате антипромагнитные устройства имеют очень мало магнитных приемников и ведут себя в виде очень слабых парамагнетиков. Antïferromagnetïkterdiñ > температура, на этот раз: spïnderdiñ анти-параллельная ориентация будет удалена. Эта температура Qyurïdiñ н т я - сегнетоэлектрик или Наяся точка NÜ -t е ч я deii. А Н Т I - некоторые segnetoélektrïkterd такие температуры появляется , чтобы быть в верхней два (Neeldiñ или низкую точку), а также antïferromagne tïktik качества этого диапазона температур наблюдается только в раю.

Термодинамический потенциал системы суммируется:

Когда интегральный неполяризованный сегментоэлектрический элемент настроен на внешнее поле, сегментный электрический элемент поляризуется в соответствии с кривой ОА.

Электрическая сеть не всегда остается поляризованной. Каждый сегмент электрической сети теряет свои сегментарные свойства, когда температура достигает определенного значения и становится обычным полярным диэлектриком. Фазовые сдвиги происходят. Кристаллическая структура изменяет фазовый сдвиг в электрической сети. Эта температура называется точкой Кюри. Некоторые сегментоэлектрики будут иметь две точки Кюри. Температура, зависимость коэффициента поляризации сегмента электрона вблизи определенной точки Кюри от температуры

Это определяется законом. В следующей таблице приведены температуры Кюри SGN.

Фазовые сдвиги в сегнетоэлектриках осуществляются двумя способами: смещением ионов, например, титанатом бария и электрическими диполями, дигидрофосфатом калия.

Значение поляризации сильно зависит от сдвига фазы в зависимости от температуры. Он исчезает в некоторых кристаллах в точке Кюри или скачет в титанате бария, называемый 1-фазовым переходом; или слегка уменьшает, в соли сегмента, 2-фазный сдвиг. Значение диэлектрической проницаемости при наибольшем изменении полярной и неполярной фаз.

   В полярной фазе все сигнальные электрики являются пьезоэлектрическими. Пьезоэлектрики включают много диэлектриков, таких как соли кварца, кварц, турмалин и т. Д.

 

1.1 Феноменологическая теория Ландау  

Основное уравнение термодинамики для сегментоэлектриков:

                                  , (4)

Соответственно, вышеуказанными значениями являются изменение внутренней энергии, термодинамические параметры - температура, давление, объем, энтропия, поляризация, электрическое поле. [14]

Использует термодинамический потенциал в феноменологической теории сигнетоэлектриков

                               (5)
                                                        

                                                                                      (6)

Из уравнения (2.3) при постоянной температуре и давлении

                                                                                                                 (8)

Сдвиг фазы - это переход объекта в сегментальное электрическое поле. Сегнетоэлектрики характеризуются фазовыми сдвигами 1-го и 2-го типов в зависимости от типа. FA1 является функцией скачка первой производной термодинамического потенциала, а FP2 является функцией скачка .

В этой формуле мы видим, что энергия диполя в электрическом поле достигает своего минимального значения, когда угол между электрическим моментом и полем равен нулю. Следовательно, энергетически выгодное состояние диэлектрика, находящегося в поле, является состоянием, в котором направления электрических моментов поля и молекул совпадают. Однако тепловое движение оказывает противоположное влияние направления электрического поля всех молекул на электрическое поле. Только когда электрическое поле слишком велико, электрический импульс всех молекул направляется вдоль поля. В этом случае поляризация возвращается в свое полное состояние.

Теперь, чтобы рассмотреть это явление численно, мы должны помнить, что молекулярные диполи во внешнем поле подчиняются распределению Боливии. С точки зрения электрических величин, FA1 является функцией, в которой скачки поляризации,

,

 

,

Давайте назовем сегментированно-электрическую фазу кумулятивной и некумулятивной. Выше точки перехода параметр суммирования равен нулю, а нижний получает максимальное значение. В качестве параметра обобщения Хинсбург ввел меру квадрата самополяризации. Полный термодинамический потенциал является функцией автополяризации.

При суммировании уравнения для свободной энергии можно изучить устойчивость состояния фазового сдвига.

В случае симметричного кристаллического элемента возможны два состояния самополяризации - из-за двух направлений этого вектора одни и те же поляризационные элементы могут присутствовать параллельно.

 

              (10)

- параметры свободной энергии в электромагнитной фазе, параметры ввода в эксплуатацию.

Поскольку и в минимальном случае из условия получается следующее выражение:

                                                                                           (11)

                                                                                        (12)

Если внешнее поле равно нулю, приведенные выше выражения выглядят так:

                                                                                (13)

                                                                              (14)

и фаза находится в стационарном электрическом поле и решения вышеуказанных уравнений,

                                           ,                                          (15)

,

Отсюда

 Следующая зависимость сделана от значений значений поля и значений значений поля электронной фазы.

 Мы не считаем член в небольших полях.

Приведенное выше уравнение является законом Кюри-Вейсса.

                                         ,

Наконец, значения диэлектрической чувствительности для двух областей различаются в два раза.

 

2. Спектральные спектры

2.1 Инфракрасная спектроскопия

Колебательная энергия молекулы соответствует энергии кванта излучения в области инфракрасного излучения. Химический инфракрасный молекулярный спектр (ИК) и спектр горения (CSF) являются одними из ключевых характеристик вещества, с разнообразным спектром природы и различной интенсивностью.

Инфракрасная спектроскопия (ИК) является одним из наиболее распространенных методов анализа кристаллической структуры. Инфракрасная спектроскопия широко используется для анализа молекулярного комплекса оксидов, сульфидов и некоторых полупроводников на поверхности металлов.

N атомы в Астан считают , что молекула. Каждый атом определяется три koordïnatpen места (например, tikb U. угла системы координат х, у, 2, и определяются). М У. Такого координат м б нажмите для сохранения значений тегов qüraydı б и б определяется для каждой координаты зависит друг от друга и, следовательно, молекулы степеней свободы. Все по ссылке с координатами Зимой Астан между ними, zındığı У. угол, а также техническими характеристиками, такими как его ориентация в пространстве, молекулы могут быть описаны полностью. В описывают трехмерное пространство без изменения конфигурации молекулы свободного передвижения сельского хозяйства необходимо определить три координаты центра тяжести звена. Любая нелинейная молекула находится в виде комбинации любых трех взаимно перпендикулярных к оси циркуляции рынков. Имея это в виду, движение молекулы настолько гораздо независимее, что ее внутренние колебания. Количество вариаций линейной молекулы 5 (связи), принимая во внимание вращение вокруг оси нелинейной молекулы Н N -6. В обоих случаях атомы молекул с образованием N-1 и N-1 из - за боковой, которая направлена на валентности, а остальные 214-5 (или Н Н 4) связи между Jaggy изменить угол, б М л - deformacïondı флуктуации.

Для того чтобы колебание происходило в инфракрасной области, необходимо изменить дипольный момент при колебании прямо или перпендикулярно оси симметрии, то есть любое изменение направления или значения диполя приводит к диполю. Этот диполь поглощает энергию, взаимодействуя с электрическими компонентами инфракрасного излучения. Большинство молекул при комнатной температуре у ₀ уровне колебательных уровней, по большей части перехода должна быть на одном уровне.