Сборник задач по курсу общей физики: Учеб пособие 223 для студентов пед ин-тов по спец. №2105 «Физика» /Г. А. Загуста, Г. П. Макеева, А. С. Микулич и др.; Под ред. М. С. Цедрика. М.: Просвещение, 1989. 271 с.: ил



бет53/60
Дата21.12.2022
өлшемі3,13 Mb.
#163622
түріСборник задач
1   ...   49   50   51   52   53   54   55   56   ...   60
Байланысты:
cedrik

г к 4л8оОс
или ик = Ц^- Мм/с. При k = l vi — 2,19 Мм/с, при k = 2
ft
u2 = 1,09 Мм/с.

  1. 670 пм.

  2. rk = U)h k2—, или г* = Дг2 • 53,1 пм (см. решение задачи 33.1).

л те
При k — 1 г 1=53,1 пм, при & = 2 г2 ~ 212,4 пм.

  1. Зная Vk (см. решение задачи 33.1) и г* (см. решение задачи

33.3), можно найти ак~—=

л те6

4efr4h4
9,02 • 10^2 / 2
или акж—■—~4 м/с .
ft
При k — 1 а|=9,02-1022 м/с2, при k = 2 а2 = 0,56-1022 м/с2.
Такое чрезвычайно большое ускорение электронов должно
сопровождаться сильным электромагнитным излучением.
В результате энергия электронов будет весьма быстро убывать
и электроны должны упасть на ядро. Таким образом, атом
Резерфорда оказывается неустойчивым, время его жизни
составляет всего лишь ничтожные доли секунды. В этом
и заключается один из недостатков модели Резерфорда.


  1. = =3.

2eoHvk

  1. При k=l 81,7 нН, 511 ГВ/м; при k = 2 5,11 нН, 31,9 ГВ/м.

  2. п = 1 =3-^-= ('А-)2 = 9 раз.

Г V П \ « /
и mv' + hx ■== 0, где v' — частота рассеян-
Z С
ного фотона, v' — скорость атома после излучения фотона.
Отсюда h (v-v') = ^v'2, ^=^г, или Av = z*
= сД(1_) = _£^’- = ^-=2 фм.
\ v / v 2 тс

  1. шпс2 Тш = m°c : -^L_. Откуда и = с—^(1) ■ ■■

VT^P2 С Vl-P2 «ОС + АО,
1 ftw _ , Ны hoi ч

  • ГГЗ"/*

/
1

£




chk

и' -

mvu

JWoC 1 . Йо) гп0с т0с
1+^?

  1. г„ = =475 пм.

лте (i?A —д )

  1. Е = ЕРЕк = -р1гт-( 1 —V) —10.2 эВ.

ot((/l \ п /

  1. Я = Екр. Найдем Ep = \Fdr = /-\%==

<50 1180 00Г ^
е2 те4 р. 27,1 эВ ri mvk те4
ИЛИ С/р — -= 1 — _

4леоГ* 4fe2eцЛ2р &2 ’ 2 8Л2еоЛ2

250

ИЛИ

Як = 1МЛ Тогда Е = Еь + Ер=-^, или Е=-Щ*>

  1. тикГкk~—> откуда 2лг& = к—-—— kX. Aj=332 пм и Х2 =

mvk

  • 996 пм; 2лТ|=332 им — Х\ и 2лгз = 996 пм (см. решение задач 33.1 и 33.2). Это значит, что стационарные электрон­ные орбиты, вдоль которых укладывается целое число длин волн де Бройля. В квантовомеханической модели атома на смену боровским орбитам пришли пространственные стоя­чие волны. Каждой из таких волн отвечает определенная энергия и собственная частота. Вместо перехода с одной ор­биты на другую происходит переход из одного состояния (которому соответствует определенная пространственная стоя­чая волна) в другое.

  1. 121,2—90,9 нм.

  2. 2,2 аДж.

  3. 654,5 нм; 484,8 нм; 432,9 нм.

  4. 1,002 мкм.

  5. 1,095-107 м-1.

  6. Сериям Лаймана и Бальмера отвечают числа равные соответственно 1 и 2. Наибольшая длина волны в каждой

серии соответствует числу nk-1-1. Поэтому —=

-R [*? (*,+i)2]; яГ Ы (fc2+i)2 ]

2
1

Отсюда = -у—=656,6 нм.
Щ _(fe2.f I)2

  1. X = ^=656,6 нм.

А Е

  1. А = -^=5,47 10 19 Дж = 3,42 эВ.

К

  1. Ai,2 = 121,6 нм; Ai,3 = 102,6 нм; >,2,3 = 656,3 нм.

те4 - те4

33-23- —+ °ТСЮДа Y ~ Sejh'E 1 П = 5>
те
Поскольку X — — г-, то ^23 = 656,3 нм; ^24 = 484,8 нм;
^2 5 = 434,0 нм.

  1. ; п = 3; Ai.2 = 121,6 нм; А|,з = Ю2,6 нм;

теА\



Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   49   50   51   52   53   54   55   56   ...   60




©engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет