Конспект лекций по физике для довузовской подготовки москва -2014

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
101
Параллельное
 
соединение
 
име
-
ет
место
, 
когда
одни
концы
всех
про
-
водников
образуют
один
узел
, 
а
другие
– 
второй
(
рис
. 7.6). 
В
этом
варианте
J + J
1
+ J
2
+ ... + 
J
n
, 
а
общее
сопротивление
разветвлен
-
ной
цепи
R
определяется
по
формуле





n
2
1
R
1
...
R
1
R
1
R
1
i
n


1
i
R
1
. 
(7.20) 
Параллельное
 
и
 
последовательное
 
соединение
 
источников
 
тока
. 
Рассмотрим
на
примерах
последовательное
(
рис
. 7.7) 
и
парал
-
лельное
(
рис
. 7.8) 
соединение
одинаковых
источников
тока
. 
В
данном
случае
при
последовательном
соединении
сопро
-
тивлений
имеем
: 
Е
общее
= n 
Е
, r
общее
= nr,
(7.21) 
при
параллельном
Е
общее
= 
Е
, r
общее
= 
n
r
, 
(7.22) 
Если
э
.
д
.
с
. 
и
внутренние
сопротивления
источников
тока
от
-
личаются
, 
то
при
последовательном
соединении
Е
общее
= 
Е
1 
+ 
Е
2
+ ... + 
Е
n
, r
общее
= r
1 
+ r
2
+ ... + r
n
, (7.23) 
 
 
 
 
 
J
 
 
J
1
J
2
J
n
R
1
R
2
R
n
 
 
 
 
 
J
 
 
 
 
 
 
Рис
. 7.6
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Е
, r 
...
Е
, r 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
1 2

n
 
 
1 2
 
n 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Рис
. 7.7.
Рис
. 7.8
 

Конспект
лекций
102 
при
параллельном
– 
ситуация
требует
специального
рассмотрения
, 
которое
выходит
за
рамки
школьной
программы
. 
7.4. 
Закон
 
Джоуля
-
Ленца
. 
Мощность
 
тока
Мы
уже
указывали
, 
что
при
переносе
заряда
 q
вдоль
провод
-
ника
, 
имеющего
на
концах
разность
потенциалов
U
 = 

1
–

2
, 
сила
электрического
поля
совершает
над
зарядом
работу
А
= qU. 
За
время
t, 
таким
образом
, 
силы
поля
совершают
работу
А
= qU = JUt .
(7.24) 
С
учетом
закона
Ома
(7.9) 
имеем
А
= JUt = J
2
Rt = 
R
U
2
t .
(7.25)
 
Мощность
N = 
t
А
, 
развиваемая
током
на
участке
цепи
с
со
-
противлением
R, 
в
данном
случае
определяется
как
N = JU = 
J
2
R
 = 
R
U
2
. 
(7.26)
КПД
электрогенератора
в
обычной
замкнутой
цепи
, 
содержа
-
щей
только
сопротивления
рассчитывается
из
соотношений

= 
Е
U
J
Е
JU
r
R
R
r)
(R
J
R
J
N
N
2
2
затр
.
пол
.






.
(7.27) 
Если
постоянный
электрический
ток
течет
по
цепи
, 
которая
состоит
из
неподвижных
металлических
проводников
, 
то
работа
тока
полностью
расходуется
на
нагревание
проводников
. 
Отсюда
, 
с
учетом
(7.25), 
получаем
закон
 
Джоуля
-
Ленца
для
участка
цепи
постоянного
тока
: 
количество
 
теплоты
, 
выделяемое
 
постоянным
 
электрическим
 
током
 
в
 
участке
 
цепи
, 
равно
 
произведению
 
квадрата
 
силы
 
тока
 
на
 
время
 
его
 
прохождения
 
и
 
электрическое
 
сопротивление
 
рассматри
-
ваемого
 
участка
 
цепи
.
 
7.5. 
Электрический
 
ток
 
в
 
растворах
 
и
 
расплавах
 
электролитов
.
Закон
 
электролиза
 
Е
Е

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
103
Растворы
некоторых
химических
соединений
в
воде
либо
в
других
растворителях
, 
а
также
расплавы
, 
проводящие
электрический
ток
, 
получили
название
электролитов
. 
К
электролитам
можно
отне
-
сти
растворы
многих
солей
, 
кислот
, 
щелочей
, 
а
также
расплавы
солей
и
окислов
металлов
. 
Проводимость
электролитов
является
ионной
. 
Это
связано
с
диссоциацией
молекул
в
среде
с
высокой
диэлектрической
проницае
-
мостью
на
составляющие
их
положительные
и
отрицательные
ионы
. 
Например
: CuS
О
4

Cu
2+
+
SO
4
2-
, NaCl

Na
+
Cl
–
и
т
.
д
. (7.28) 
Процесс
 
выделения
 
со
-
ставных
 
частей
 
химических
 
соединений
 
на
 
электродах
 
при
 
прохождении
 
электрического
 
тока
 
через
 
электролит
 
назы
-
вается
электролизом
(
рис
. 7.9). 
Катионы
(
положитель
-
ные
ионы
) 
и
анионы
(
отрица
-
тельные
ионы
) 
на
поверхности
соответственно
катода
К
и
ано
-
да
А
нейтрализуются
. 
Регламентирует
электролиз
закон
 
Фарадея
, 
который
опреде
-
ляет
массу
вещества
, 
выделяемую
на
электродах
при
электролизе
: 
масса
 
вещества
 m, 
выделившегося
 
на
 
электроде
 
при
 
электролизе
, 
прямо
 
пропорциональна
 
заряду
 q, 
прошедшему
 
через
 
электролит
,
то
есть
m = kq = kJt
, 
(7.29) 
где
k
– 
электрохимический
эквивалент
вещества
. 
7.6. 
Электродинамика
 
в
 
примерах
Пример
 
№
 1. 
При
электролизе
по
схеме
(
рис
. 7.9) 
за
время
t=20 
мин
на
катоде
выделилось
m=0,6 
г
меди
(
электрохимический
эк
-
вивалент
меди
k = 3,3

10
-7
кг
/
Кл
). 
С
учетом
, 
что
э
.
д
.
с
. 
источника
тока
Е
= 150 
В
, 
а
его
внутреннее
сопротивление
r = 20 
Ом
, 
рассчитать
на
-
пряжение
U 
на
клеммах
источника
тока
. 
 
 
 
 
 
 
 
– +
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

К

 
 

А
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Рис
. 7.9
 

Конспект
лекций
104 
Решение
.
Из
закона
Фарадея
для
электролиза
находим
силу
тока
в
цепи
J = 
kt
m
.
Согласно
закону
Ома
(7.17) 
имеем
U = 
Е
– Jr = 
Е
 – 
kt
mr
= 120 
В
. 
Пример
 
№
 2.
Найти
общее
сопротивление
цепи
, 
изображенной
на
рис
. 7.10. 
Решение
.
Точки
с
одинаковым
потенциалом
можно
соединить
непосредст
-
венно
, 
убрав
длинные
провода
, 
сопротивлением
которых
пре
-
небрегаем
. 
В
результате
имеем
рис
. 7.11, 
откуда
R
об
= 
R
4
. 
Пример
 
№
 3.
Парал
-
лельно
амперметру
, 
имеюще
-
му
сопротивление
R
A
=1 
Ом
, 
включен
медный
провод
(
шунт
) 
длиной
l = 20 
см
и
диаметром
d = 1 
мм
. 
Определить
величину
тока
в
цепи
, 
если
амперметр
показывает
силу
тока
J
A
= 0,2 
А
. 
Удель
-
ное
сопротивление
меди

= 0,017 
мкОм

м
. 
Решение
.
Падение
напряжения
на
шунте
и
амперметре
равны
, 
т
.
е
. J
A
R
A
= J
1

l/S. 
Ток
шунта
J
1
= J
A

R
A

d
2
/(4

l) 
и
ток
в
цепи
J = J
A
+ J
1
= J
A
+ J
A
R
A

d
2
/(4

l) = 46,4 A. 
 
 
R R R R
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Рис
. 7.10
 
R 
R 
параллельное
соединение
проводников
R 
Рис
. 7.11 
R

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
105
7.7. 
Глоссарий
 
Джоуля
-
Ленца
закон
– 
количество
теплоты
, 
выделяемое
в
проводнике
электрическим
током
пропорционально
квадрату
силы
тока
, 
электрическому
сопротивлению
про
-
водника
и
времени
протекания
тока
в
проводнике
. 
Ома
закон
– 
для
однородного
участка
цепи
сила
тока
пропорциональна
разности
по
-
тенциалов
на
концах
этого
участка
и
обратно
пропорциональна
его
элек
-
трическому
сопротивлению
; 
для
 
замкнутой
цепи
, 
содержащей
источник
тока
, 
сила
тока
прямопро
-
порциональна
э
.
д
.
с
. 
источника
тока
и
обратно
пропорциональна
полному
сопротивлению
цепи
. 
Плотность
тока
– 
векторная
величина
, 
модуль
которой
равен
силе
тока
, 
протекающего
через
единичную
площадку
, 
ориентирован
-
ную
перпендикулярно
к
направлению
движения
носителей
заряда
, 
а
направ
-
ление
совпадает
с
направлением
векто
-
ра
скорости
упорядоченного
движения
положительных
носителей
заряда
. 
Сила
тока
– 
скалярная
величина
, 
численно
равная
заряду
, 
переносимому
через
рассмат
-
риваемую
поверхность
в
единицу
времени
. 
Фарадея
закон
– 
масса
вещества
, 
выделившегося
на
электродах
в
процессе
электролиза
, 
прямо
пропорциональна
заряду
, 
про
-
шедшему
через
электролит
. 

Конспект
лекций
106 
Электрический
ток
– 
упорядоченное
движение
носителей
заряда
или
заряженных
макроскопи
-
ческих
тел
. 
Электрическое
напряжение
– 
величина
, 
численно
равная
работе
, 
со
-
вершаемой
электростатическими
и
сто
-
ронними
силами
по
перемещению
еди
-
ничного
положительного
заряда
на
вы
-
деленном
участке
электрической
цепи
. 
Электродвижущая
сила
– 
величина
, 
равная
работе
сторонних
сил
по
перемещению
единичного
по
-
ложительного
заряда
. 
Электролиз
– 
процесс
выделения
составных
частей
химических
соединений
на
электро
-
дах
при
прохождении
электрического
тока
через
электролит
. 
Основные
 
вопросы
 
для
 
повторения
:
1. 
Что
называют
электрическим
током
? 
2. 
Сформулируйте
понятия
сила
тока
и
плотность
электрического
тока
. 
Запишите
для
них
выражения
в
виде
формулы
. 
В
каких
еди
-
ницах
измеряются
эти
величины
в
СИ
? 
3. 
Что
такое
сторонние
силы
? 
Дайте
определение
электродвижущей
силы
и
напряжения
. 
4. 
Запишите
закон
Ома
для
однородного
участка
электрической
цепи
и
замкнутой
цепи
, 
содержащей
э
.
д
.
с
. 
5. 
Запишите
закон
Ома
для
неоднородного
участка
электрической
цепи
. 
6. 
Запишите
формулы
для
расчета
электрического
сопротивления
при
параллельном
и
последовательном
соединении
проводников
. 
7. 
Сформулируйте
закон
Джоуля
-
Ленца
для
теплового
действия
тока
. 
8. 
Как
рассчитывается
КПД
источника
тока
? 
9. 
В
чем
заключается
электролиз
? 
10. 
Сформулируйте
закон
Фарадея
для
электролиза
. 

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
107
Лекция
 
№
 8 
 
8.1. 
Магнитное
 
поле
. 
Сила
 
Лоренца
. 
Магнитная
 
индукция
. 
Сила
 
Ампера
 
Согласно
классической
теории
электромагнетизма
заряжен
-
ная
частица
так
возмущает
окружающее
пространство
, 
что
любая
другая
заряженная
частица
, 
помещенная
в
эту
область
испытывает
действие
силы
. 
Говорят
, 
что
на
частицу
действует
электромагнитное
 
поле
. 
Электрическая
составляющая
такого
поля
связана
с
самим
фактом
присутствия
заряженной
частицы
(
источника
поля
) 
в
рас
-
сматриваемой
области
пространства
, 
магнитная
 
– 
с
ее
движением
. 
Источником
макроскопического
магнитного
поля
являются
проводники
с
током
, 
намагниченные
тела
и
движущиеся
электриче
-
ски
заряженные
тела
. 
Однако
, 
природа
магнитного
поля
едина
, 
оно
возникает
в
результате
движения
заряженных
микрочастиц
. 
Переменное
магнитное
поле
появляется
также
при
изменении
во
времени
электрического
поля
, 
и
наоборот
, 
при
изменении
во
вре
-
мени
магнитного
поля
возникает
электрическое
поле
(
см
. 
теорию
Дж
. 
Максвелла
). 
Количественной
характеристикой
силового
действия
электри
-
ческого
поля
на
заряженные
объекты
служит
векторная
величина
Е
– 
напряженность
 
электрического
 
поля
. 
Магнитное
 
поле
 
характеризу
-
ется
вектором
 
индукции
В
, 
который
определяет
силу
, 
действующую
 
в
 
данной
 
точке
 
поля
 
на
 
движущийся
 
электрический
 
заряд
.
Эту
силу
называют
силой
 
Лоренца
(
Х
. 
Лоренц
– 
нидерландский
физик
-
теоретик
). 
Экспериментально
для
модуля
этой
силы
установлена
сле
-
дующая
зависимость
(
в
СИ
): 
F
л
= 
В

q

sin

, 
(8.1) 
где

q

– 
модуль
заряда
, 
который
двигается
в
магнитном
поле
со
ско
-
ростью

 
под
углом

к
направлению
магнитного
поля
. 
Таким
образом
, 
магнитная
 
индукция
В
численно
равна
силе
 
F
л
, 
действующей
 
на
 
единичный
 
заряд
, 
движущийся
 
с
 
единичной
 
ско
-
ростью
 
в
 
направлении
, 
перпендикулярном
 
полю
.

Конспект
лекций
108 
Сила
Лоренца
F
л
перпендикулярна
векторам
В
(
направление
поля
) 
и
v
, 
при
этом
направление
этой
силы
совпадает
с
направлением
, 
которое
определяется
по
правилу
 
левой
 
руки
.
Согласно
этому
пра
-
вилу
, 
если
левую
руку
расположить
так
, 
что
четыре
вытянутых
паль
-
ца
совпадают
по
направлению
с
вектором
скорости
положительного
заряда
v
(
если
q

0, 
то
пальцы
левой
руки
направляют
в
противопо
-
ложную
сторону
или
пользуются
правой
рукой
), 
а
составляющая
век
-
тора
магнитной
индукции
В
, 
перпендикулярная
скорости
заряда
, 
вхо
-
дит
в
ладонь
перпендикулярно
к
ней
, 
то
отогнутый
на
90

большой
палец
покажет
направление
силы
Лоренца
, 
рис
. 8,1. 
В
целом
, 
выражение
для
вектора
силы
Лоренца
записывается
через
векторное
произведение
векторов
v
и
В
: 
F
л
= q [
v
, 
В
] 
. 
(8.2) 
При
движении
заряженной
частицы
перпендикулярно
к
на
-
правлению
магнитного
поля
(
v

В
) 
сила
Лоренца
играет
роль
центро
-
стремительной
силы
, 
при
этом
траекторией
движения
частицы
явля
-
ется
окружность
. 
Если
векторы
v
и
В
направлены
одинаково
, 
то
F
л
= 0. 
В
общем
случае
, 
когда
0

90

, 
в
результате
одновременного
движения
по
окружности
и
по
прямой
заряженная
частица
будет
двигаться
по
вин
-
товой
линии
, «
навиваясь
» 
на
линии
магнитной
индукции
. 
При
наличии
электромагнитного
поля
формула
Лоренца
име
-
ет
вид
F
л
= q
Е
+ q[
v
, 
В
]. 
(8.3) 
F
л
В
F
л
В
q

0
B



 v


v
q

0 
v
 B

v
левая
F
л
F
л
рука
Рис
. 8.1
 

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
109
Если
магнитное
поле
создают
несколько
источников
(n), 
то
его
магнитная
индукция
согласно
принципу
суперпозиции
рассчиты
-
вается
как
В
= 
i
n


1
В
i
. 
(8.4.) 
Если
в
магнитное
поле
поместить
проводник
с
током
, 
то
на
каждый
носитель
тока
, 
движущийся
по
проводнику
со
скоростью
v
, 
будет
действовать
сила
Лоренца
. 
Действие
этой
силы
от
отдельных
носителей
передается
всему
проводнику
. 
В
результате
, 
на
каждый
прямолинейный
участок
проводника
длиной

l (
малый
элемент
дли
-
ной

l), 
по
которому
течет
ток
J, 
в
магнитном
поле
будет
действовать
так
называемая
сила
 
Ампера
F
А
(
закон
 
Ампера
,
в
честь
известного
французского
ученого
, 
открывшего
этот
закон
, 
Андре
Ампера
): 
F
А
= J [

l
, 
B
], 
(8.5) 
где

l
– 
вектор
, 
направление
которого
совпадает
с
направлением
тока
в
проводнике
, 
а
модуль
этого
вектора
равен
длине
участка

l. 
Направление
этой
силы
определяется
по
правилу
 
левой
 
ру
-
ки
: 
если
левую
руку
расположить
так
, 
чтобы
перпендикулярная
к
проводнику
составляющая
вектора
магнитной
индукции
В
входила
в
ладонь
перпендикулярно
к
ней
, 
а
направление
средних
пальцев
сов
-
падало
с
направлением
тока
, 
то
отогнутый
на
90

большой
палец
по
-
кажет
направление
действующей
на
проводник
силы
Ампера
F
А
, 
рис
. 
9.2. 
Таким
образом
, 
вели
-
чина
магнитной
индукции
магнитного
поля
определяется
как
В
= 

sin
l
J
F
A

, (8.6) 
где

– 
угол
между
направле
-
нием
тока
и
вектора
магнитной
индукции
(
магнитного
поля
). 
В

F
А
J
Рис
. 8.2

Конспект
лекций
110 
Однородным
 
постоянным
 
магнитным
 
полем
называется
магнитное
поле
, 
вектор
В
у
которого
одинаков
во
всех
точках
про
-
странства
и
не
меняется
со
временем
. 
В
соответствии
с
законом
Ампера
(8.6) 
магнитная
 
индукция
– 
это
 
величина
, 
численно
 
равная
 
силе
, 
действующей
 
на
 
прямолиней
-
ный
 
проводник
 
единичной
 
длины
, 
по
 
которому
 
течет
 
ток
 
единичной
 
силы
 
и
 
который
 
расположен
 
перпендикулярно
 
направлению
 
магнит
-
ного
 
поля
.
Единица
магнитной
индукции
получила
название
тесла
(
Тл
): 1
Тл
=1
м
А
Н

(
в
честь
сербского
ученого
Никола
Тесла
). 
Индук
-
ция
магнитного
поля
Земли
около
ее
поверхности
составляет
пример
-
но
5

10
-5
Тл
. 
Следствием
существования
силы
Ампера
является
появление
момента
сил
, 
действующего
на
рамку
с
током
, 
помещенную
в
одно
-
родное
магнитное
поле
, 
и
приводящего
к
ее
возможному
вращению
. 
В
данном
случае
модуль
 
вектора
 
магнитной
 
индукции
 
равен
 
отношению
 
максимального
 
момента
 
сил
 
М
max
,
 
действующего
 
со
 
сто
-
роны
 
магнитного
 
поля
 
на
 
контур
 
с
 
током
, 
к
 
произведению
 
силы
 
тока
 
J
 
в
 
контуре
 
на
 
его
 
площадь
S: 
В
= 
JS
М
max
. 
(8.7) 
При
этом
, 
величина
, 
модуль
которой
Р
m
=J

S, 
называется
маг
-
нитным
 
моментом
 
контура
. 
Ампер
экспериментально
обнаружил
, 
что
два
параллельных
проводника
взаимодействуют
друг
с
другом
. 
При
этом
, 
если
токи
в
про
-
водниках
направлены
в
одну
сторо
-
ну
, 
то
взаимодействие
имеет
харак
-
тер
притяжения
, 
если
в
противопо
-
ложные
– 
отталкивания
(
рис
. 8.3). 
Ясно
, 
что
взаимодействие
про
-
водников
является
результатом
дейст
-
вия
магнитного
поля
одного
тока
на
+
 +
–
–
–
+
Рис
. 8.3

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
111
другой
. 
Для
 
взаимодействующих
 
параллельных
 
тонких
 
проводников
 
(
бесконечной
 
длины
) 
с
 
током
Ампером
был
установлен
следующий
закон
: 
отнесенная
 
к
 
единице
 
длины
 
проводника
 
сила
 
F
1
,
 
с
 
которой
 
эти
 
проводники
 
действуют
 
друг
 
на
 
друга
, 
определяется
 
по
 
формуле
F
1
= 
r
J
2J
4
2
1
0



, 
(8.8) 
где
J 
1
и
J
2
– 
силы
токов
в
проводниках
, r – 
расстояние
между
провод
-
никами
, 

0
–
магнитная
постоянная
, 
равная
4

10
-7




м
Гн
А
Н
2
, 

– 
магнитная
проницаемость
среды
, 
показывающая
во
сколько
раз
ин
-
дукция
магнитного
поля
в
данной
среде
отличается
от
магнитной
ин
-
дукции
в
вакууме
. 
С
законом
Ампера
связано
определение
единицы
 
силы
 
тока
в
СИ
: 
один
 
Ампер
 
равен
 
силе
 
постоянного
 
тока
, 
который
 
при
 
про
-
хождении
 
по
 
двум
 
прямолинейным
 
параллельным
 
проводникам
 
беско
-
нечной
 
длины
 
и
 
ничтожно
 
малой
 
площади
 
кругового
 
поперечного
 
се
-
чения
, 
расположенным
 
в
 
вакууме
 
на
 
расстоянии
 
1
 
м
 
друг
 
от
 
друга
, 
вызывает
 
на
 
каждом
 
участке
 
проводника
 
длиной
 
1
 
м
 
силу
 
взаимо
-
действия
, 
равную
 
2

10
-7
Н
. 
Магнитное
поле
изображается
с
помощью
линий
индукции
, 
касательные
к
которым
в
каждой
точке
соответствуют
вектору
В
, 
рис
. 
8.4. 
Для
бесконечно
длинного
проводника
с
током
они
имеют
вид
концентрических
окружностей
, 
в
центре
которых
находится
провод
-
ник
. 
Пример
: 

Конспект
лекций
112 
8.2. 
Магнитный
 
поток
. 
Электромагнитная
 
индукция
. 
Правило
Ленца
. 
Явление
 
самоиндукции
. 
Энергия
 
магнитного
 
поля
.
Электродвигатели
 
и
 
генераторы
 
тока
. 
Трансформатор
 
Если
в
однородном
поле
с
индукцией
В
находится
площадка
S 
(
площадь
), 
ориентированная
так
, 
что
единичная
нормаль
n
к
поверх
-
ности
образует
с
направлением
вектора
В
угол

, 
то
магнитным
 
по
-
током
через
рассматриваемую
поверхность
S 
называют
скалярную
величину
(
рис
. 8.5) 
Ф
= BS cos

.
(8.9) 
Введя
вектор
S
= S
n
, 
имеем
Ф
= 
B

S
.
(8.10) 
Модуль
потока
 
вектора
 
магнитной
 
индукции
 
через
пло
-
щадку
S 
численно
равен
количеству
линий
магнитной
индукции
, 
пересе
-
кающих
данную
площадку
. 
Единицей
магнитного
пото
-
ка
служит
вебер
(
Вб
):1
Вб
=1
Тл

1
м
2
(
Вильгельм
Вебер
– 
немецкий
физик
). 
Явление
 
электромагнитной
 
индукции
 
заключается
в
 
воз
-
никновении
 
электрического
 
тока
 
в
 
замкнутом
 
проводнике
 
при
 
изме
-
нении
 
магнитного
 
потока
 
через
 
поверхность
, 
ограниченную
 
этим
 
проводником
. 
Этот
ток
получил
название
индукционного
. 
Появление
индукционного
тока
связано
с
возникновением
в
рассматриваемых
условиях
в
контуре
электродвижущей
силы
, 
называемой
э
.
д
.
с
. 
ин
-
дукции
Е
инд
.
. 
Э
.
д
.
с
. 
индукции
появляется
и
в
незамкнутом
проводнике
J
r 
B = 
r
2
J
0


c (vfuybn) > 
В
Рис
. 8.4
 
n
B

S
Рис
. 8.5 
С
(
магнит
) 
Ю

В
.
А
. 
Никитенко
, 
А
.
П
. 
Прунцев
113
при
его
движении
в
магнитном
поле
, 
при
котором
проводник
пересе
-
кает
линии
магнитного
поля
. 
Явление
электромагнитной
индукции
подтверждает
фунда
-
ментальный
вывод
о
том
, 
что
при
всяком
изменении
со
временем
магнитного
поля
в
пространстве
его
окружающем
возникает
вихревое
электрическое
поле
, 
которое
существует
независимо
от
того
, 
имеется
ли
в
магнитном
поле
проводящий
контур
или
нет
. 
Помещенный
кон
-
тур
позволяет
только
обнаружить
вихревое
электрическое
поле
по
вызванному
им
индукционному
току
. 
Если
проводник
движется
в
постоянном
магнитном
поле
, 
то
на
свободные
заряды
, 
находящиеся
в
нем
, 
действуют
силы
Лоренца
. 
Под
действием
этих
сил
происходит

жүктеу/скачать 1,26 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: