Научный журнал «Инновации. Наука. Образование» Индексация в ринц н Инновации. Наука. Образование



Pdf көрінісі
бет834/918
Дата24.05.2022
өлшемі22,11 Mb.
#144828
1   ...   830   831   832   833   834   835   836   837   ...   918
Байланысты:
Номер 51 февраль 2022 года

Инновации. Наука. Образование 
где 
𝑗
диф 𝑛
и 
𝑗
диф 𝑝
– электронная и дырочная составляющие диффузионного тока; 
𝑑𝑛
𝑑𝑥
и 
𝑑𝑝
𝑑𝑥
- градиенты концентраций электронов в 
n
-области и дырок в 
p
-области 
полупроводника вдоль координаты 
x
;
𝐷
𝑛
и 
𝐷
𝑝
– коэффициенты диффузий электронов и 
дырок; 
𝑞
– заряд носителя тока.
Направление диффузионного тока совпадает с направлением диффузии дырок.
В дальнейшем попавшие в 
n
-область полупроводника неосновные носители тока - 
дырки рекомбинируют с основными носителями тока - электронами, а в 
p
-области 
электроны рекомбинируют с основными носителями тока – дырками. При этом 
неосновные носители заряда проходят путь, который называется 
диффузионной длиной

Диффузионные длины дырок в 
n
-области полупроводника и электронов в 
p
-области 
выражаются, соответственно, соотношениями 
𝐿
𝑝𝑛
= √𝐷
𝑝
𝜏
𝑝
и 
𝐿
𝑛𝑝
= √𝐷
𝑛
𝜏
𝑛

где 
𝜏
𝑝
и 
𝜏
𝑛
– 
времена жизни дырок в 
n
-области и электронов в 
p
-области, соответственно. 
Потенциальный барьер 
𝑗
𝑘
препятствует перемещению основных носителей тока, но 
не препятствует движению через переход неосновных носителей, имеющихся в 
p-
и 
n-
областях. Эти неосновные носители тока, имеющие энергию теплового происхождения, 
генерируются в объёме полупроводника и, дрейфуя к 
p-n
переходу, захватываются его 
электрическим полем 
E

Дрейфовый ток неосновных носителей равен
𝑗
др
= 𝑗
др 𝑛
+ 𝑗
др 𝑝
,
(2) 
где 
𝑗
др 𝑛
 
и 
𝑗
др 𝑝
– электронная и дырочная составляющие этого тока.
Этот ток очень мал, так как концентрация неосновных носителей мала и по своему 
направлению он противоположен току диффузии 
𝑗
диф

Поскольку через изолированный полупроводник ток проходить не должен, между 
диффузионным и дрейфовым токами устанавливается динамическое равновесие и общий 
ток через 
p-n
переход равен 
𝑗 = 𝑗
диф
− 𝑗
др
= 0.
(3) 
Таким образом, без приложения внешнего напряжения два встречно-направленных 
потока носителей тока компенсируют друг друга. 


904 
Научный журнал «Инновации. Наука. Образование» 
Индексация в РИНЦ 
н 


Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   830   831   832   833   834   835   836   837   ...   918




©engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет