3.3. Уравнение первого закона термодинамики для движущегося рабочего тела
Уравнение первого закона для единицы массы стационарного потока (т. е. потока, параметры которого в любом сечении со временем не изменяются) можно вывести с помощью модели, показанной на рис. 3.2.
З
|
Рис. 3.2. К выводу уравнения первого закона термодинамики для движущегося рабочего тела
|
десь поток получает теплоту dq, совершает техническую работу dl, а также работу за счет изменения его кинетической энергии d(w2/2) и работу против силы тяжести d(g*h) вследствие изменения его высоты над уровнем моря (h=h2-h1). Кроме того, имеет место работа вталкивания газа p1*v1 и выталкивания p2*v2. Их разность lпр=p2*v2-p1*v1 называют работой проталкивания. Учитывая сказанное можно записать закон сохранения энергии для движущегося рабочего тела
З
десь u – внутренняя энергия рабочего тела.
Так как по определению u+p*v=i, полученное выражение можно переписать следующим образом
После интегрирования получим
Выражение (3.10) и есть уравнение первого закона термодинамики для движущегося рабочего тела.
Тема 4. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ
Достарыңызбен бөлісу: |
