где  – дилогарифмическая функция.
Из анализа уравнений (2.20) и (2.21) следует, что на больших временах неэкспоненциальность затухания существенно слабее, чем в случае однородного возбуждения. Этот результат представляется вполне естественным, поскольку области со слабым возбуждением (на периферии пучка и в глубине образца) дают почти экспоненциальное затухание.
Если нарушается приведенный выше критерий гладкого распределения плотности поглощенной энергии, система уравнений для концентрации ЭВ становится намного более сложной. В нее необходимо включить члены, соответствующие диффузии ЭВ и связанные с появлением в образце макроскопических электрических полей, возникающих из-за пространственного разделения заряженных возбуждений:
 (2.22)
Достарыңызбен бөлісу: |
