Максвелл тендеулері
жүктеу/скачать 120,39 Kb.
|
срс Абдукаюм жалгастыру
- Бұл бет үшін навигация:
- Максвеллдің бiрiншi теңдеуі
- Интегралдық формадағы Максвеллдің бірінші теңдеуі: H
- Интегралдык формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі
- Д ифференциалдық формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі
- Скалярлық формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі D
- Максвеллдің төртiншi теңдеуi
- М аксвеллдің дифференциалдық формадағы төртінші теңдеуі
- М аксвеллдің скаляр формадағы төртінші теңдеуі
|
Максвелл тендеулері — электрлік және магниттік өpістердің қалай таралып, өзара әрекеттесетінін сипаттайтын 4 тендеуден тұрады, яғни бұл тендеулер (ережелер немесе зандар) электрмагнетизмнің үрдістерінің өзара әрекеттесуін сипаттайды. Бұл ережелер электрлік және магниттік өрістердің әрекетін қалай басқаратынын сипаттайды. Максвелл тендеулеpі электр зарядының (оң және теріс) екенін көрсетеді: егер заряд уақыт өте келе өзгеріске ұшыраса, онда ол электр өрicінің пайда болуына әкеледі; электр ерісі магнит ерісінің пайда болуына әкеледі. Максвелл тендеулер жүйесі келесі шарттармен шектелген: материалдық денелер өрісте қозғалмайтын күйде болуы керек; , және тұрақтылары координаттарға байланысты болуы мүмкін, бірақ уақыт пен epic векторларына тәуелді болмауы керек; өpісте тұрақты магниттер мен ферромагниттік денелер болмауы керек. Максвеллдің бiрiншi теңдеуі - бұл толық ток заңын жалпылау болып табылады. Вакуумдағы тұйықталған контур бойымен магнит өрісінің кернеулiгi векторының айналымы сол контурда қамтылған токтардың алгебралық қосындысына тең. Интегралдық формадағы Максвеллдің бірінші теңдеуі: H - магнит өрісінің кернеулігі; dl - кез келген контур элементi; Максвеллдің екiншi теңдеуі - электрмагниттік индукция заңын жалпылау болып саналады. Кез - келген тiзбек үшiн индукцияланған электр қозғаушы күш ( ЭҚК ) минус белгiсiмен алынған осы тізбек арқылы өтетін Ф магнит ағынының өзгеру жылдамдығына тең, яғни жандандырылған ЭҚК магнит ағынының өзгеру жылдамдығына пропорционалды. Электрмагниттік индукция құбылысын талдай отырып, Максвелл оған терең түсінік берді, яғни магнит өрісінің кез - келген өзгерiсi құйынды электр өрісін тудырады және келесі теңдеумен өрнектеледі: Интегралдық формадағы Максвеллдің екiншi теңдеуі Д С каляр формадағы Максвеллдің екінші теңдеуі Интегралдык формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі Зарядтарды қамтитын кез келген тұйықталған беткей арқылы электростатикалық индукция векторының ағыны осы беткейдің ішінде орын алатын жалпы зарядқа тура пропорционалды. Д ифференциалдық формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі Шексіз элементар көлемнен электростатикалық өрістің индукция векторының ағымы осы көлемдегі жалпы зарядқа тура пропорционал. Скалярлық формадағы Максвеллдің үшінші теңдеуі D векторының дивергенциясы бос зарядтар бар кеңістіктегі нүктелерде нөлден өзгеше. Максвеллдің төртiншi теңдеуi магнит өрісіне арналған Гаусс теоремасына сәйкес келеді. М аксвеллдің интегралдық формадағы төртінші теңдеуі Кез - келген тұйықталған бeткей apқылы магниттік индукция векторының ағымы нөлге тең. Бұл табиғатта электр зарядтары электр өрісін тудыратындай магнит өрісін тудыратын «магниттік зарядтар» (моноерістер) болмайтындығын дәлелдейді. Басқаша айтқанда, магнит индукциясына арналған Гаусс теоремасы магнит өрісінің толығымен құйынды екенін көрсетеді. М аксвеллдің дифференциалдық формадағы төртінші теңдеуі Шексіз элементар көлемнен магнит өрісінің индукциясының күш сызықтарының ағымы нөлге тең, өйткені өріс құйынды. М аксвеллдің скаляр формадағы төртінші теңдеуі Т жүктеу/скачать 120,39 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|