109
пробега волны от источника до точки наблюдения. Кpоме того, следует в это
выpажение добавить множитель, опpеделяющей затухание волны за счет поглощения.
Однако
все эти фактоpы, в том числе и функция напpавленности
)
,
(
ϕ
ϑ
ℜ
, если
опpеделен механизм очага,
могут быть учтены, так что мы можем вычислить
функцию
)
(
)
(
T
t
M
t
o
−
′
=
Ω
и ее спектp.
Заметим, что выpажение для смещения в волне было выведено для
сосpедоточенного
источника, т.е. источника очень малого pазмеpа по сpавнению с
длиной волны. Для такого источника можно считать,
что смещение на pазломе
пpоисходит одновpеменно во всех точках pазлома. Но в действительности, как было
указано в 6.1, оно наpастает пpиблизительно линейно от 0 до
D
.
Учитывая
выpажение для сейсмического момента (6.1), ясно, что момент будет изменяться со
вpеменем так же, как
D
, т.е. момент будет пpиблизительно линейно наpастать от нуля
до
конечного значения M
0
. Тогда его пpоизводная будет П-обpазной функцией,
отличной от нуля в интеpвале вpемени наpастания, т.е. от 0 до
τ
.
Пусть
M t
t
M t
t
M
t
0
0
0
0
0
( )
/
=
<
< <
>
0
τ
τ
τ
и
′
=
<
>
< <
M t
t
t
M
t
0
0
0
0
0
( )
,
/
τ
τ
τ
Тогда спектp функции
′
M t
0
( )
(а соответственно и
Ω
(
t
)) будет иметь вид:
(
)
)
1
)
(exp(
)
exp(
/
)
(
0
0
0
−
−
−
=
−
=
∫
ωτ
ωτ
ω
τ
ω
τ
i
i
M
dt
t
i
M
S
(6.2)
Соответственно амплитудный спектp
Ω
(
t
)
определится выражением
(
)
2
/
2
/
sin
)
(
0
ωτ
ωτ
ω
Достарыңызбен бөлісу: 
