Промышленные взрывчатые вещества
жүктеу/скачать 2,31 Mb.
|
treatise36887
| Содержание отчета
1, Краткое описание опыта. Записи измерений. 2. Результаты расчета теплового эффекта взрывчатого превращения ВВ. Работа 5. Измерение температуры детонации конденсированных взрывчатых веществ Цель работы - изучить методику измерений параметров горения, детонации и количественно определить температуру детонационного фронта конденсированных ВВ. Знание температуры взрыва необходимо для ряда термодинамических расчетов. Температура взрыва является также одним из основных параметров, определяющих опасность применения ВВ в угольных шахтах при наличии метано- или пылевоздушных смесей. Измерение температуры продуктов детонации принципиально важно для обоснованного построения уравнения состояния высокоплотных газов, образующихся при детонации конденсированных ВВ. Температура продуктов детонации во фронте детонационной волны может быть измерена только оптическими методами, что обусловлено быстротечностью процесса, а также высокими значениями температур и давлений, возникающими при детонации. Для определения температуры взрыва конденсированных ВВ оптическим методом существует несколько методик, основанных на применении закона излучения. Наиболее распространенными методами измерения температур являются радиационный, яркостный и цветовой. В первом случае измеряется интегральная энергия, излучаемая нагретым телом, во втором сравниваются монохроматические яркости излучения исследуемого тела и эталонного источника, в третьем исследуется распределение энергии по спектру излучения. Для абсолютно черного тела спектральная яркость выражается формулой Планка (12.12) где Е λТ - спектральная плотность потока излучения, испускаемого в единицу телесного угла с единицы площади излучающего тела, т.е. излучательная способность тела Вт/см2, с1 и с2 – константы, с1 = 3,71·10 -16 Вт · м2 , с2 =0,01, λ – длина волны, м; Т – температура абсолютно черного тела , К. Если λТ<<с2, то зависимость (10.12) можно заменить приближенным законом Бина . (12.13) Если λТ<0,31·10-2 м·К, то ошибка в определении Е λТ меньше 1 % по сравнению со спектральной яркостью, вычесленной по формуле (10.12). Очевидно, что отношение яркостей при двух температурах можно записать в виде Если измерять отношение яркостей в двух точках спектра при одной температуре, то где Δλ - участок длин волн, пропускаемый монохроматором. Для перехода от яркостной Тя и цветовой Тц температур к истинной температуре Ти необходимо знать коэффициент испускания тепла еλ. Яркостная температура тела по определению есть температура черного тела, излучательная способность которого равна излучательной способности рассматриваемого тела. Она может быть определена из закона Кирхгофа , где Е1(λ1Тя) - спектральная яркость излучающего тела. Используя закон Вина, найдем 1/Ти-1/Та=(λ/с 2)lneλ, полагая, что в диапазоне температур Ти – Тя коэффициент eλ не зависит от Т. Цветовая температура характеризует относительный ход спектрального распределения, т.е. в графическом изображении его наклон. Цветовая температура - это температура черного тела, которой соответствует то ее относительное спектральное распределение, что и у исследуемого тела. Тогда Для серого тела не меняется с длиной волны, поэтому для него цветовая температура совпадает с истинной, а яркоcтная отличается от нее. В работе используетcя метод, заключающийся в применении соотношения (12.13) к измеренным излучательным способностям тела для двух длин волн λ1 и λ2. Отношение (12.14) где и - величины, характеризующие светимости серых тел, которые могут зависеть как от λ, так и от Т. Преобразуя формулу (10.14), получим lnR=A/T+B, где ; А и B - постоянные, определяемые выбором длины волны и величиной радиационной конcтанты с2, А = c2(l/λ2 - l/λ1); B=ln(λ2/λ1)5. Обычно источник света наблюдают при двух или более известных значениях температуры и строят зависимость lnR от 1/Т, дающую тарировочную кривую. Эта тарировочная кривая может быть экстраполирована на всю область значений измеряемых температур. В качестве прибора, выделяющего из спектра излучения участки с длиной волн λ1 и λ2,в работе используются оптические пирометры. Измерения производятся при λ1= 0,404·10-6 м и 0,801·10-6 м с шириной пропускания 10-8м. Тарировка прибора выполняется с помощью ленточной вольфрамовой лампы. Температура лампы меняется от 1500 до 2700 К. жүктеу/скачать 2,31 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|