Г. Г. Сайдуллаева ядролық реакциялар



бет12/15
Дата23.05.2022
өлшемі268,81 Kb.
#144726
1   ...   7   8   9   10   11   12   13   14   15
Байланысты:
dokumen.pub 9786010402768

Жазық толқынды жуықтау. Жұлып алу реакциясы ке-зінде түзілетін протондардың бұрыштық таралуын табу (4.14) интегралды есептеуге əкеліп соғады. Айқын түрінде бұл инте-гралды тек егер біз ядроның өрісінде дейтрон мен протондық толқындардың шашырауын ескермеген жағдайда шеше аламыз,

яғни (4.14)-гі kd жəне k p толқындық функцияларын жазық


толқындармен exp(ik d r) жəне exp(i mA k p r) алмастырсақ жəне де mB


интегралдауды тек ядродан тыс аумақта r ≥R жүргізсек қана





орындалады.

Осылайша, J mlj жуықталған күйінде келесі түрде




болады:

Iljmdr exp( ikr )Rlj ( r )Ylm ( , ),



















r R

(4.22)







k kd

mA

k p .































mB







Сонымен, жазық толқындар жуықтауын түсетін дейтрон




энергиясы Ed

жəне ұшып шыққан протон энергиясы Ep

кулон-




дық барьер биіктігінен үлкен болған жағдайда ғана

қолдана




аламыз.

Жазық толқынның сфералық функциялар бойынша жікте-луін қолданып


51


exp(ikr) 4 il jl (kr)Ylm ( k , k )Ylm ( , )


lm

жəне де сфералық функциялардың ортогоналдық қасиеттерін қолданып, табатынымыз:





I m 4 il




2 n







R2

{

djl ( kR )

j ( kR )

d

ln k

( xR )}

(4.23)




lj2 R2

k 2

dR

dR




lj




l

l







Ylm ( k , k ).


J mlj үшін алынған өрнекті (4.18)-ге қойып жəне m бойын-

ша қосынды жүргізіп келесі жазық толқындар жуықтауында жазылған жұлып алу реакциясының дифференциалдық қимасы өрнегін аламыз:








2 I B 1 k p 4




( 1




M

)4





































d

MR 3

m A













1








































































































































2 I A 1 k d

2

( 1







M

)

2




{

2

(

k d

k p )

2

}

2











































m B










2



























































































S ( lj ) lj2 (

dj l ( kR )




jl ( kR )

d

ln k l ( xR ))2 d ;

(4.24)




dR

dR







lj



















  1. k d m A k p . m B

Бұл кезде энергия сақталу заңынан жəне D үшін жазылған





(4.8)-ден шығатын x2 k 2 2

mA

{ 2

(

kd

k p )2 } қатынасын




mB

2




қолдандық. (4.24) формула и.с.ж. протондардың бұрыштық таралуын анықтайды.
(4.24) формула бойынша анықталатын протондардың бұрыштық таралуы құлайтын дейтронның энергиясынан Ed жəне шығатын протон энергиясынан Ep, тағы да жұтылатын нейтронның орбиталдық моментінен l тəуелді. А ядросының белгілі бір бастапқы жəне В ядросының соңғы күйі үшін l-дің

52
мүмкін мəндері теріп алу ережесімен байланысты:




I A 1 21 I B ; A ( 1 )l B .

Бұл теріп алу ережелері (4.24)-тегі қосылғыштардың санын шектейді жəне көбінесе белгілі бір l мəніне сəйкес келетін бір қосылғышқа əкеледі.


(4.24) формулада протонның ұшып шығу бұрышынан υ тə-уелді екі көбейткіштен тұрады.



1. Дейтрондық көбейткіш2

(

kd

kp )2 2

. Бастапқы




2







орташа импульсі kd/2 болатын протон, kp импульспен шығары-лады. kp- kd/2 айырмашылығы протонның дейтрондағы салыс-



тырмалы қозғалысын анықтайды.







k

d




2

көбейткіші




2

(




kp )2
















2













берілген мə ндегі дейтрондағы салыстырмалы импульстің ықти-малдығына пропорционал. Бұл көбейткіш kd мен kp арасындағы



  • бұрышының функциясы тəрізді алға қарай максимумға ие. Дейтрондық көбейткіш əртүрлі l ауысулары үшін бірдей. Дейтрондық көбейткіштің υ бұрышынан тəуелділік графигі 1-су-ретте келтірілген.




2.

Нейтрондық

көбейткіш

djl




j ( kR )

d

ln k

( R)

2

.

Ней-




























l







dR

l

























dR





































трон

дейтроннан



Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   7   8   9   10   11   12   13   14   15




©engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет