Классикалық (феноменологиялық) термодинамикада энергияның әр түрінің өзара түрлену заңдары оқылады. Техникалық термодинамика жылу мен жұмыстың өзара түрлену заңдылықтарын қарастырады

q₁  RT₁ ln v₂ / v₁ ; 3-4 изотерма бойынша әкетілген жылудың абсолюттік мәні
q₂  RT₂ ln v₃ / v₄ .
Табылған мәндерді термиялық п.ә.к. теңдеуіне қойсақ, аламыз:

t
_{  1 } RT₂ ln v₃ / v_{4
 1 } T₂ ln v₃ / v₄
(202)

RT₁ ln v₂ / v₁
T₁ ln v₂ / v₁

Кеңеюдің және сығылудың адиабаттық процесі үшін

(T / T )^{1/(k 1)}  v / v
және (T / T )^{1(k 1)}  v / v
сәйкес келеді, яғни v / v  v / v
немесе

2 1 2 3
2 1 1 4
2 3 1 4

v₂ / v₁  v₃ / v₄ . Демек, Карно циклінің термиялық п.ә.к. теңдеуі қысқартудан соң келесі түрде жазылады

_t  1 T₂ / T₁
(203)

Карноның қайтымды циклінің термиялық п.ә.к. жылубергіш пен жылуқабылдағыштың абсолюттік температурасына байланысты болады. Жылубергіштің температурасы жоғары болған сайын және жылуқабылдағыш- тың температурасы төмен болған сайын, ол жоғары болады. Карно циклінің термиялық п.ә.к барлық уақытта бірден төмен, өйткені п.ә.к бірге тең болуы үшін Т₂ = 0 немесе Т₁ = ∞ болуы керек, бірақ бұл мүмкін емес. Карно циклінің термиялық п.ә.к жұмыстық дененің табиғатынан тәуелсіз және егер дене жылулық тепе-теңдікте болса Т₂ – Т₁ кезінде нөлге тең, онда жылуды жұмысқа айналдыру мүмкін емес.