Лекция по теме «Сверхпроводимость»
Механизм сверхпроводимости
жүктеу/скачать 396,92 Kb.
|
Сверхпроводимость
| Механизм сверхпроводимости
В 1957 года три физика-экспериментатора — Джон Бардин, Леон Купер и Джон Роберт Шриффер создали теорию сверхпроводимости, позже названной в их честь «теорией БКШ» — по первым буквам фамилий этих физиков. В основе теории БКШ лежит представление о том, что между электронами проводимости кристалла могут действовать не только силы отталкивания, но и силы притяжения, возникающие вследствие поляризации решетки. Электроны, движущиеся в кристаллической решетке, притягивают к себе положительные ионы и тем самым создают вдоль своего пути движения избыточный положительный заряд, к которому могут быть притянуты другие электроны. Это эквивалентно возникновению силы притяжения между электронами, но действующей не непосредственно, а через поляризованную решетку, поэтому сверхпроводимость наблюдается у тех металлов, у которых имеет место сильное взаимодействие с кристаллической решеткой, а значит, такие металлы в обычных условиях имеют относительно низкую электропроводность. Например, у хорошо проводящих металлов Cu, Ag, Au сверхпроводимость не наблюдается. Преобладание в определенных условиях сил притяжения между электронами над силой их кулоновского отталкивания приводит к понижению энергии кристалла. Расчетами Купера показано, что энергетически наиболее выгодным является образование из электронов электронных пар, причем таких, которые образованы из электронов, обладающих противоположными спинами, равными по величине, но противоположными по направлению импульсами. Такие электроны называются куперовскими. В них объединяются два электрона, находящихся с разных сторон от ближайшего положительно заряженного иона. Взаимодействие электронов в паре происходит путем обмена фононами – квантами колебания кристаллической решетки, таким образом, куперовские пары имеют заряд –2е, нулевое значение спина и нулевое значение импульса в отсутствии внешнего электрического поля (бозоны). Обладая нулевым значением спина, куперовские пары подчиняются статистике Бозе – Эйнштейна. Переход значительного числа электронных пар в состояние с нулевым импульсом называется бозеконденсацией по аналогии с конденсацией молекул пара в жидкость при низких температурах. Так как сила притяжения между электронами в куперовской паре относительно слаба, то спаренные электроны не “слипаются” друг с другом, они находятся на достаточно большом расстоянии друг от друга: . Следовательно, объем занимаемый одной куперовской парой будет равен . В металлах в куперовские пары могут объединяться только те электроны, которые могут возбуждаться и менять свое состояние. Такими электронами являются электроны с уровня Ферми, ответственные за электропроводность металла. Их концентрация , следовательно, в объеме, занимаемой одной куперовской парой будет находиться других куперовских пар. Пространственное перекрытие огромного числа куперовских пар приводит к строгой взаимной корреляции (согласованности) их движения под действием внешнего электрического поля. Все они приобретают один и тот же импульс и движутся как единый коллектив в одном и том же направлении с некоторой дрейфовой скоростью. При этом поведение куперовских пар отличается от поведения обычных электронов, т.е. электронов, находящихся в нормальном состоянии. Нормальные электроны испытывают рассеяние на колебаниях кристаллической решетки и других дефектах решетки. Это приводит к хаотичности их движения, что является причиной возникновения электрического сопротивления. Куперовские пары пока они не разорваны, не могут рассеиваться на дефектах решетки, так как выход любой из них из строго коррелированного коллектива мало вероятен. При этом вырвать куперовскую пару из такого коллектива тем труднее, чем больше таких пар. Любое нарушение в движении данной пары должно сказываться на свойствах всей совокупности пар. Пару можно вырвать из коллектива лишь разрушив ее, однако, при очень низких температурах число фононов, имеющих для этого энергию, исключительно мало. Поэтому подавляющее число образовавшихся куперовских пар сохраняются не разрушенными. Не испытывая рассеяние при своем направленном движении и имея заряд –2е, они обуславливают появление сверхпроводящего тока. Куперовские пары, являясь бозонами, размещаются на одном уровне, расположенном ниже уровня Ферми на расстоянии энергетическом Δ. Чтобы разорвать куперовскую пару на два отдельных электрона при T = 0, необходимо затратить энергию, равную 2Δ. Δ (так называемая сверхпроводящая энергетическая щель) — еще одна важная характеристика не только в теории БКШ, но и во всей теории сверхпроводимости. Δ зависит от температуры (рис. 3) и при T = Tc зануляется, что легко понять — в этот момент сверхпроводимость разрушается и для разрыва куперовской пары нет надобности затрачивать энергию. За создание теории сверхпроводимости Бардин, Купер и Шриффер в 1972 году получили Нобелевскую премию.
Рис. 3 – Зависимость энергетической щели проводника от температуры жүктеу/скачать 396,92 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|