Мазмұны І кіріспе ІІ негізгі бөлім

Демек, төмендегіні жазуға болады

Ф  j_пS                                                (10.12)

         Сонымен S шағын ауданша арқылы өтетін энергия ағыны тығыздығы векторының нормаль құраушысы S  ауданшаға көбейткенге тең.

         Қалауымызша алынған S беттің кез келген нүктесіндегі j шамасын біле отырып, осы бет арқылы өтетін Ф энергия ағынын есептеп шығаруға болады. Осы мақсатпен бетті S элементар учаскелерге бөлеміз: бұл учаскелердің кішкентайлығы соншалық, оларды жазық деп, ал әрбір S шегінде j вектрын шама жағынан да бағыт жағынан да тұрақты деп санауға болады. Онда әрбір S учаскесі арқылы Ф элементар ағынын (10.12) формуласы бойынша есептеуге болады, әрбір S үшін, S ауданша оранласқан жердегі  j вектрының шамасына және осы ауданшаның j вектрымен салыстырғанда бағдарлануына байланысты болатын, j шамасының мәні алынады.

         S бет арқылы өтетін толық элементар ағындардың қосындысына тең болады:

 

         Біз алған өрнек жуықтап алынған өрнек болып табылады. Ф – ның дәл мәнін алу үшін барлық S – ті нольге ұмтылдыу керек. Бұл жағдайда (10.13) қосындысы барлық S бет бойынша алынған интегралға айналады:

(10.15) формула беттің әр түрлі нүктелеріндегі энергия ағынының тығыздығы мен осы бет арқылы өтетін энергия ағыны арасындағы байланысты береді.

(а_r – толқын көзінен r қашықтықтағы толқын амплитудасы).

         Егер толқын энергиясы ортада жұтылмаса, радиусы кез келген сфера арқылы өтетін орташа энергия ағынының мәні бірдей болады:

         Осыдан сфералық толқынныңы  а_r амплитудасы толқын көзінен қашықтыққа кері пропорционал болатындығы көрінеді (4.9) теңдеуіне қараңыз.

 шамасы толқының өшу кооэфициенті (немесе жұтылу кооэфициенті) деп аталады. Оның өлшемділігі ұзындықтың өлшемділігіне кері болады.  - ға кері шама толқын амплитудасы е есе кемитін қашықтыққа тең екендігіне оңай көз жеткізуге болады.

         Жұтатын ортада таралатын сфералық толқынның теңдеуі былай жазылады: