В основном состоянии L=0 (в рассматриваемом приближении центрально симметричного поля основное состояние дейтрона - это чистое s-состояние) и Y00=. При этом все сводится к решению радиального уравнения Шредингера в областях rR (рис. 5.4).
Уравнения Шредингера и его решения для дейтрона в областях 1(rR) имеют вид
+ k2u1 =0; u1 = Asinkr; .
- 2u2 =0; u2 = Ce-r; .
Радиусом дейтрона называют Rd= 4.3 фм, что вместе со сравнительно малой величиной его энергии связи W (2.2 МэВ) указывает на “рыхлость” дейтрона. Он имеет такой же радиус, как и ядро с A=40-50.
Рис. 5.4
Для более полных сведений о NN-взаимодействии проводят эксперименты по нуклон-нуклонному рассеянию. Имея источники поляризованных (т.е. с определенным направлением спина) нуклонов и поляризованные мишени (ядра внутри которых имеют определенное направление спина), можно изучать взаимодействие нуклонов в триплетном () и синглетном () состояниях, подтвердив, что в первом случае оно больше.
. При этом все сводится к решению радиального уравнения 
+ k2u1 =0; u1 = Asinkr; 
.
- 2u2 =0; u2 = Ce-r; 
.
4.3 фм, что вместе со сравнительно малой величиной его энергии связи W (2.2 МэВ) указывает на “рыхлость” дейтрона. Он 