Очевидные свойства ядерных (нуклон-нуклонных) сил



бет4/15
Дата27.01.2020
өлшемі1,31 Mb.
#56623
түріЛекция
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   15
Байланысты:
Лекция 05



В основном состоянии L=0 (в рассматриваемом приближении центрально симметричного поля основное состояние дейтрона - это чистое s-состояние) и Y00=. При этом все сводится к решению радиального уравнения Шредингера в областях rR (рис. 5.4).

Уравнения Шредингера и его решения для дейтрона в областях 1(rR) имеют вид



+ k2u1 =0; u1 = Asinkr; .

- 2u2 =0; u2 = Ce-r; .

Радиусом дейтрона называют Rd=  4.3 фм, что вместе со сравнительно малой величиной его энергии связи W (2.2 МэВ) указывает на “рыхлость” дейтрона. Он имеет такой же радиус, как и ядро с A=40-50.




Рис. 5.4


Для более полных сведений о NN-взаимодействии проводят эксперименты по нуклон-нуклонному рассеянию. Имея источники поляризованных (т.е. с определенным направлением спина) нуклонов и поляризованные мишени (ядра внутри которых имеют определенное направление спина), можно изучать взаимодействие нуклонов в триплетном () и синглетном () состояниях, подтвердив, что в первом случае оно больше.


Достарыңызбен бөлісу:
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   15




©engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет