Қожаберген Сабира мфпко-301 тобы Атом және атом ядросының физикасы срсп 11 апта Эссе Альфа-ыдырау Жоспары
жүктеу/скачать 61,11 Kb.
|
Қожаберген Сабира Атом СРСП Альфа ыдырау
- Бұл бет үшін навигация:
- Кіріспе: Альфа-ыдырау дегеніміз не Негізігі бөлімдер
|
Қожаберген Сабира МФПКО-301 тобы Атом және атом ядросының физикасы СРСП 11 апта Эссе Альфа-ыдырау Жоспары: Кіріспе: Альфа-ыдырау дегеніміз не? Негізігі бөлімдер: Альфа-ыдырау кезінде шығатын энергия Қорытынды: Альфа-бөлшектер Альфа-ыдырау (a-ыдырау) деп ядроның спонтанды өзгеруі, нәтижесінде еркін a-бөлшегі (ядро нуклида ) пайда болады. a –ыдыраудың жазылу түрі: А массалық санының өсуі кезінде меншікті байланыс энергиясының кемуі байқалатын ауыр нуклидтерде a-ыдырау байқалады. Бұл аймақта нуклондардың ядрода кемуі меншікті байланыс энергиясынның өсуіне әкеледі. Бірақ А бірге кемуі кезінде меншікті байланыс энергиясы ядродағы нуклондар байланыс энергиясынан кем болып, протон немесе нейтронның шығуы мүмкін емес болады. Дегенмен α-бөлшегін шығару энергетикалық жағынан ұтымды болады, өйткені 4Не ядросының нуклондар байланыс энергиясы 7,1 МэВ шамасында және ауыр нуклондардың меншікті байланыс энергиясына жуык. Массасы орташа a-активті ядролар лантаноидтарда бар. Бұл ядроларда нейтрондардың саны нейтрондық қабатты толтыру кезіндегі сиқырлы сан 82-ден үлкен болуымен түсіндіріледі. Мұндай нейтрондарының саны 84-ке тең ядроларға ретінде және болып табылады. Егер бастапқы ядро массасы шыққан ядро массаларының қосындысынан үлкен болса альфа –ыдырау энергетикалық жағынан мүмкін. немесе нейтрал атомдардың массаларын қолданатын болсақ Альфа-ыдырау кезінде шығатын энергия: a-ыдырау мынадай жағдайда болады, егер: немесе (8.3) мұнда – аналық ядромен салыстыра алғандағы α-бөлшегінің байланыс энегиясы. (8.3) шарты a-ыдырауына жеткілікті шарты болып есептеледі. a-ыдырау үшін (8.3) шартының орындалуын осы шартқа енгетін ядролардың массасын табуға Вейцзеккер формуласын қолдана теориялық түрде бағалауға болады. Есептің қорытындыласақ Z>73 үшін < 0. Әртүрлі нуклидті ядролар ыдырау кезінде a-бөлшегінің Тά кинетикалық энергиясы 4 - 9 МэВ аралығында өзгереді. Альфа-ыдырауы кезінде бөлінетін Ea энергиясы a-бөлшектің Тa кинетикалық энергиясына және аналық ядроның Тя кинетикалық энергиясына беріледі. Часть энергии ΔΕ энергияның бір бөлігі аналық ядроның қозу энергиясына ауыса алады. Сонымен, альфа-ыдырау кезінде энергияның сақталу заңы мынадай түрге келеді: Егер ядро α-ыдырау кезінде зертханалық координаттар жүйесінде қозғалмаса, онда оның импульсі нөлге тең. Онда импульстің сақталу заңынан a-бөлшектің (Рά ) және аналық ядроның (Ря) импульстерінің абсолют шамасы нөлге тең: Ра = Ря Импуль пен кинетикалық энергия арасындағы релятивистік емес байланысты қолдануға болады: Соңғы үш қатынастан (8.4) –тан Та/ТЯ =MЯ/mά. Кинетикалық энергияның 98% көбі a-бөлшекке беріледі. Берілген ыдырау типі үшін әрбір α-бөлшектің энергиясы қатал түрде бірдей. Сонымен қатар α-спектрометрде α-бөлшекті зерттеу кезінде негізгі интенсивтілігі ең жоғары энергетикалық топтан басқа әр топтың өздік энергиялық мәні бар энергиясы төмен α-бөлшектер тобы байқалады. Мұндай энергетикалық спектр сызықтық деп аталады. Негізгі топқа қарағанда энергиясы аз α-бөлшектің ауадағы өтетін жолы қысқа және қысқажүрісті α-бөлшектер деп аталады. жүктеу/скачать 61,11 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|