Поляриметрия в фармацевтическом анализе


 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ДВОЙНОМ ПРЕЛОМЛЕНИИ



Pdf көрінісі
бет3/27
Дата28.11.2023
өлшемі3,77 Mb.
#194057
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   27
1.2 ПОЛЯРИЗАЦИЯ ПРИ ДВОЙНОМ ПРЕЛОМЛЕНИИ 
При прохождении света через все прозрачные кристаллы, за исключением 
принадлежащих к кубической системе, наблюдается явление двойного прелом-
ления. Это явление заключается в том, что упавший на кристалл луч разделяет-
ся внутри кристалла на два луча, распространяющихся с разными скоростями и 
в различных направлениях. Луч не претерпевает раздвоения только в одном на-



правлении, называемом оптической осью (в одноосных кристаллах). Любая 
плоскость, проходящая через оптическую ось, называется главным сечением 
кристалла. 
Один из преломленных лучей распространяется во всех направлениях с 
одинаковой скоростью, подчиняется обычному закону преломления и называ-
ется обыкновенным лучом. Другой, называемый необыкновенным, распростра-
няется в кристалле с различными скоростями в зависимости от направления 
распространения, и для него отношение синусов угла падения и угла преломле-
ния не остается постоянным при изменении угла падения. 
1.3 ЗАКОН МАЛЮСА 
Рассмотрим принципиальную схему установки (рис. 2), состоящую из ис-
точника света, двух поляроидов П и А и фотоэлемента. 
Рис. 2. Принципиальная схема устройства поляриметра 
Пройдя сквозь первый поляроид (поляризатор), свет становятся плоско-
поляризованным. Второй поляроид (анализатор) может пропускать только те 
колебания, которые совпадают с главным направлением АА. Если главные на-
правления поляризатора и анализатора совпадают, то интенсивность проходя-
щего света будет максимальной. Если же анализатор повернуть таким образом, 
что его главное направление будет составлять угол 90° с главным направлением 
поляризатора, то интенсивность проходящего света будет равна нулю. Такое 
положение поляроидов называется скрещенным.
В том случае, когда главные направления поляроидов составляют между 
собой некоторый угол φ, интенсивность проходящего света будет принимать 



промежуточные значения. Найдем зависимость между интенсивностью I и уг-
лом φ. 
Пусть EП (рис. 3) – амплитуда вектора напряженности колебания, про-
пускаемого поляризатором; АА – главное направление анализатора. Амплитуду 
EП можно разложить не две взаимно перпендикулярные составляющие EА и E, 
одна из которых совпадает с главным направлением анализатора. Колебания, 
перпендикулярные направлению АА, не проходят через анализатор. 
Рис 3. Разложение вектора напряженности электрического поля на составляю-
щие 
На рис. 3 видно, что амплитуда выходящего из анализатора света
E
А
=
E
П
*cos φ (1).
Интенсивность I пропорциональна квадрату амплитуды: 


I
0
cos
2
φ. (2) 
Уравнение (2) выражает закон Малюса и показывает, что интенсивность 
светового луча, прошедшего анализатор, равна интенсивности света до анали-
затора, умноженной на квадрат косинуса угла между плоскостью поляризации 
падающего луча и плоскостью поляризации анализатора. 


Достарыңызбен бөлісу:
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   27




©engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет