Практикум по теоретическим основам электротехники предназначен для студентов «Электроэнергетического»

10 
.
1
2
A
A
arctg


Таким образом, получается, что искомая величина тока или напряжения может 
быть описана следующей функцией: 


n
св
пр
A
A
A
t
x
t
x
t
x
t
x

2
1
,
,
)
(
)
(
)
(



. (1.9) 
Данная функция, содержит временной параметр 
t
и постоянные интегрирова-
ния : 
n
А
А
.....,
1
. 
3) определение постоянных интегрирования. 
Для определения 
п
постоянных интегрирования необходимо иметь 
п
уравне-
ний. Эти уравнения получаем (
п
-1) раз, дифференцируя искомую функцию 
х
(
t
). По-
лученная система уравнения записывается для момента времени 
t
=0. 





















n
n
t
n
n
t
n
A
A
A
f
dt
dx
A
A
A
f
dt
dx
A
A
A
f
x




2
1
0
1
2
1
2
0
2
1
1
,
,
,
)
0
(
(1.10) 
где 
0
1
0
,
),
0
(



t
n
t
dt
x
d
xt
dx
x
– начальные условия. 
Если определить начальные условия, следовательно, можно будет определить 
и постоянные интегрирования. 
Как же определить начальные условия? 
Начальные условия определяются законами коммутации. 
Под начальными условиями понимают значения переходных или свободных 
токов и напряжений в начальный момент после коммутации. 
Физически переходные процессы представляют собой процесс перехода от 

11 
одного энергетического состояния к другому. Каждому установившемуся режиму 
соответствует определенный запас магнитной или электрической энергии в цепи. 
При изменении установившегося режима должен измениться запас магнитной 
или электрической энергии, а так как запасенная в цепи энергия не может изменить-
ся мгновенно, то возникает переходной процесс. Длительность переходного процес-
са определяется конфигурацией цепи и ее параметрами. 
Обычно в энергетических цепях переходные процессы длятся десятые, сотые, 
миллиардные доли секунд, редко достигают десятки секунд, но во время переходно-
го процесса на отдельных участках цепи возникают большие напряжения и токи 
(сверхтоки, перенапряжения) которые могут привести к повреждению электрообо-
рудования. Поэтому расчет переходных процессов имеет большое практическое 
значение. 
В данном практикуме рассмотрим переходные процессы в цепях с сосредото-
ченными параметрами. Для цепей с сосредоточенными параметрами существует два 
закона коммутации, которые используются при расчете переходных процессов. Так 
как магнитная энергия 
2
2
2
)
0
(
L
i
M
Li
W
L



в катушке 
)
0
(
)
0
(
)
0
(







мгновен-
но, скачком изменится не может, то можно сформулировать первый закон коммута-
ции, он относится к ветвям с индуктивностью. 
Первый закон коммутации 
В любой ветви с индуктивностью ток и магнитный поток в момент коммута-
ции сохраняет те значения, которые они имели непосредственно перед коммутацией 
и дальше начинают изменяться именно с этих значений: 
)
0
(
)
0
(
)
0
(




L
L
L
i
i
i
(1.11) 
Второй закон коммутации 
В любой ветви напряжения и заряд на емкости сохраняют в момент коммута-
ции те значения, которые они имели непосредственно перед коммутацией и в даль-
нейшем изменяются начиная именно с этих значений: 

12 
2
2
2
C
C
Э
cU
gU
W


)
0
(
)
0
(
)
0
(




C
C
C
U
U
U
(1.12) 
Начальные условия определяемые законами коммутации называются незави-
симыми начальными условиями. 
Все остальные начальные условия являются зависимыми и определяются из 
системы уравнений составленных по уравнениям Кирхгофа, с учетом найденных 
ранее независимых начальных условий. 
Определение начальных условий начинают с независимых. 

жүктеу/скачать 0,58 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: