Республикасы
Турбинадағы жұмыс дене ағынының теңдеулері жəне турбина қалақшалар торламасындағы энергия өзгеруі
жүктеу/скачать 1,82 Mb.
|
Бу ж не газ турбиналар
Турбинадағы жұмыс дене ағынының теңдеулері жəне турбина қалақшалар торламасындағы энергия өзгеруіТурбинадағы жұмыс дене ағынының теңдеулері Турбомашиналарда жұмыс дене ретінде бу жəне газ қолданылады, демек сығылғышты (сжимаемый) дене. Турбина сатысынан, жапқыш жəне реттегіш клапандардан, құбырлардан өтетін жұмыс дене ағыны гидрогазодинамика заңдарына бағынады. Турбомашиналарда жұмыс дене біртекті деп санап, ағынының теңдеулерін қарастырайық. Күй теңдеуі. Егер жұмыс дене газ болса, оның көрсеткіштері күй теңдеуімен байланысты болады. Мүлтіксіз (ойлық, идеал) газға күй теңдеуі термодинамикадан белгілі рυ = RT , мұнда R – газ тұрақтысы. Буға бұл теңдеуді тек өте қыздырылған кезінде қолдануға болады. Қыздырылған буға дəл келетін келесі теңдеу , мұнда - жылуалмасусыздық (адиабата) көрсеткіші, қыздырылған буға көрсеткішті = 1,3 деп алуға болады, қаныққан буға көрсеткішті = 1,135 деп алуға болады. Ал, іс жүзінде негізінде h, s – диаграмма қолданылады. Үзіксіздік теңдеуі. Бұл теңдеу арнаның немесе құбырдың əрбір қимасынан өткен жұмыс дененің массалық шығысы G тұрақты болатынын көрсетеді, 2.1- сурет: , жұмыс дененің массалық шығысы G тұрақты болғаннан сонымен ұзіксіздік теңдеу , мұнда - арна немесе құбыр қимасының ауданы, м2; с – жұмыс дененің жылдамдығы, м/с; - меншікті көлем, м3/кг. Сурет - Үзіксіздік теңдеу шығаруға көрініс Серпін (қозғалыс мөлшерінің) теңдеуі, 2.2- сурет. Сурет - Серпін теңдеуін шығаруға көрініс Серпін теңдеуі жұмыс дене ағынындағы қысым күшімен оған қарсы тұратын күшпен өтетін құбылысының теңдеуі, 2.2- сурет: . Егер осы теңдеуді келесіге бөлсек, жəне өте мөлшері өте кіші көрсеткіштерді есепке алмасақ , мұнда - қарсы күштің ағын массасына келтірілген мөлшері. Осы теңдеудің екі жағында көбейтсек жəне аңғарсақ, келесі негізгі серпін теңдеу пайда болады: , егер болса, . Серпін теңдеуін интегралды түрінде көрсетуге болады: , мұнда со - ағын кірісіндегі (кесінді 0 – 0) жылдамдық жəне с1t - ағын шығысындағы (кесінді 1 – 1) теориялық жылдамдық, м/с. Энергия сақтау теңдеуі, 2.3- сурет. Сурет - Энергия сақтау теңдеуін шығаруға көрініс Ағын кірісі (кесінді 0 – 0) мен шығысындағы (кесінді 1 – 1) энергия жойылмай сақталады, тек бір турден басқа түрге өзгереді, мəселен жылуға жəне жұмыс пайда болады, 2.3- сурет. Сондықтан, энергия сақтау заңымен, жүйеге берілген энергия мөлшері жүйеден алынған энергияға тең болады: . Энергия сақтау теңдеуін дифференциалды түрде жазуға болады: . жүктеу/скачать 1,82 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|