В тех точках поля, где – источники поля

В тех точках поля, где – источники поля

• В тех точках поля, где – источники поля
• (положительные заряды),
• где – стоки (отрицательные заряды).
• Линии напряженности выходят из источников и заканчиваются в стоках.

2.5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса 1. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости

• Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S определяется по формуле:
• dq – заряд, сосредоточенный на площади dS;
• dS – физически бесконечно малый участок поверхности.

Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости

• Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости
• Тогда

Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равен:

• Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равен:
• Внутри поверхности заключен заряд . Следовательно, из теоремы Остроградского-Гаусса получим:
• откуда видно, что напряженность поля плоскости S:
• (2.5.1)

2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей

• Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноименными зарядами с одинаковой по величине плотностью σ

Результирующее поле, находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей.

• Результирующее поле, находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей.
• Тогда внутри плоскостей
• Вне плоскостей напряженность поля
• Полученный результат справедлив и для плоскостей конечных размеров, если расстояние между плоскостями гораздо меньше линейных размеров плоскостей (плоский конденсатор).

• Распределение напряженности электростатического поля между пластинами конденсатора показано на рисунке: