 (3.3.9)
Онда (3.3.7)-нің орнына
 (3.3.10)
теңдеуін жаза аламыз.
(3.3.10) теңдеуі потенциалдық энергиясы  -ға тең сыртқы өрістегі электрон қозғалысы үшін Шредингер теңдеуі.
(3.3.10) теңдеуі электронның стационарлық күйлері қолданылады, себебі  толық функцияда уақыт бойынша көбейткіш болмайды.
Егер де уақыт бойынша көбейткіші бар толық толық функцияға
яғни стационар емес процеске көшсек, онда, (5.3.2)-ді ескерген жағдайда Шредингер теңдеуі
 (3.3.11)
(3.3.11) теңдеудің көмегімен, мысалы, электрондардың бір стационар күйден басқа стационар күйге көшуі қарастырлады.
(3.3.10) түріндегі теңдеу математикада кванттық механика пайда болғанға дейін белгілі болған және олардың теңдеудің оң жағындағы параметрлер мәндерінің дискретті қатары бойынша бірмәнді және шекті шешімдерінің бар екені анықталды. Нақты айтқанда, (3.3.10) теңдеуі Е энергиясының дискретті мәндерде ғана шешімдері болады
 (3.3.12)
Мұндай энергия мәндері меншікті функциялар сәйкес келетін энергия операторының меншікті мәндері деп аталады
 (3.3.13)
бұл өрнек (3.3.12) энергия мәндеріне сәйкес (3.3.10) теңдеуінің шешімі болып табылады.
Шредингер теңдеуі атомдағы электронның мүмкін болатын энергетикалық деңгейлерін анықтауға мүмкіндік береді.
Достарыңызбен бөлісу: | 
