|
Суммарный заряд объема dV будет равен
|
бет | 6/9 | Дата | 08.11.2023 | өлшемі | 1,43 Mb. | | #190492 |
| Байланысты: КУЗНЕЦОВ ПРЕЗЕНТАЦИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИКА 2 8 сыныпБЖБ, 11кл, 9 кл Еркін электромагнитік тербелістер, 37124q, З.М.Базарбаева Қазақ фонологиясының негіздері, З.М.Базарбаева Қазақ фонологиясының негіздері, тарих бөж1ер, План урока (1), КТК ойыны, Мольдік және меншікті жылусыйымдылықтары, 1-Зертханалық жұмыс. МАТЕМАТИКАЛЫҚ МАЯТНИКТІҢ ТЕРБЕЛІС ЗАҢДАРЫН ЗЕРТТЕУ, Механикалық толқындар, Input тәгінің қолданылуы, DOCTYPE html - Суммарный заряд объема dV будет равен:
- Тогда из теоремы Гаусса можно получить:
-
- – это ещё одна форма записи теоремы Остроградского-Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему.
2.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса - Пусть заряд распределен в пространстве V, с объемной плотностью . Тогда
Теперь устремим , стягивая его к интересующей нас точке. Очевидно, что при этом будет стремиться к ρ в данной точке, т.е. - Теперь устремим , стягивая его к интересующей нас точке. Очевидно, что при этом будет стремиться к ρ в данной точке, т.е.
- Величину, являющуюся пределом отношения к V, при называют дивергенцией поля Е
- Дивергенция поля Е
- (2.4.1)
- Аналогично определяется дивергенция любого другого векторного поля.
- Из этого определения следует, что дивергенция является скалярной функцией координат.
- В декартовой системе координат
Итак, - Итак,
- (2.4.3)
- Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме.
- Написание многих формул упрощается, если ввести векторный дифференциальный оператор (Набла)
- где i, j, k – орты осей (единичные векторы).
Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной функцией, на которую символично умножается: - Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной функцией, на которую символично умножается:
- дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса.
Достарыңызбен бөлісу: |
|
|