Согласно закону Фурье плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры, поэтому при граничных условиях второго рода возможно задание градиента температуры на поверхности в каждый момен

Согласно закону Фурье плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры, поэтому при граничных условиях второго рода возможно задание градиента температуры на поверхности в каждый момент времени

Градиент температуры численно равен tg α - тангенсу угла наклона касательной к графику

изменения температуры на поверхности (см. рисунок), поэтому при таких граничных условиях

решение должно удовлетворять заданному углу наклона α в каждый момент времени, а

температура поверхности может быть различной

Граничное условие третьего рода

Граничное условие третьего рода является условием конвективной теплоотдачи, когда поверхность тела омывается подвижным теплоносителем

задается связь между градиентом температуры и температурой на поверхности, которая определяется законом теплоотдачи между поверхностью тела и окружающей средой, так называемым законом Ньютона–Рихмана

q –плотность теплового потока, Вт/м2