Согласно закону Фурье плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры, поэтому при граничных условиях второго рода возможно задание градиента температуры на поверхности в каждый момен
Согласно закону Фурье плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры, поэтому при граничных условиях второго рода возможно задание градиента температуры на поверхности в каждый момент времени
Градиент температуры численно равен tg α - тангенсу угла наклона касательной к графику
изменения температуры на поверхности (см. рисунок), поэтому при таких граничных условиях
решение должно удовлетворять заданному углу наклона α в каждый момент времени, а
температура поверхности может быть различной
Граничное условие третьего рода
Граничное условие третьего рода является условием конвективной теплоотдачи, когда поверхность тела омывается подвижным теплоносителем
задается связь между градиентом температуры и температурой на поверхности, которая определяется законом теплоотдачи между поверхностью тела и окружающей средой, так называемым законом Ньютона–Рихмана
