Очевидные свойства ядерных (нуклон-нуклонных) сил
жүктеу/скачать 1,31 Mb.
|
Лекция 05
|
В основном состоянии L=0 (в рассматриваемом приближении центрально симметричного поля основное состояние дейтрона - это чистое s-состояние) и Y00=  . При этом все сводится к решению радиального уравнения Шредингера в областях rУравнения Шредингера и его решения для дейтрона в областях 1(r  + k2u1 =0; u1 = Asinkr;  .
 - 2u2 =0; u2 = Ce-r;  .
Радиусом дейтрона называют Rd=  4.3 фм, что вместе со сравнительно малой величиной его энергии связи W (2.2 МэВ) указывает на “рыхлость” дейтрона. Он имеет такой же радиус, как и ядро с A=40-50.
Рис. 5.4
Для более полных сведений о NN-взаимодействии проводят эксперименты по нуклон-нуклонному рассеянию. Имея источники поляризованных (т.е. с определенным направлением спина) нуклонов и поляризованные мишени (ядра внутри которых имеют определенное направление спина), можно изучать взаимодействие нуклонов в триплетном () и синглетном () состояниях, подтвердив, что в первом случае оно больше. жүктеу/скачать 1,31 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|