(NN) силы зависят от спина

Если бы в дейтроне у нуклонов было L=0, то орбитальной части магнитного момента не было бы и для магнитного момента дейтрона было бы

 = _L=0 = _p + _n = 2.792846_N - 1.913148_N = 0.879698_N  0.88_N.

причем ²+²=1. Небольшая примесь d-состояния объясняет наличие у дейтрона электрического квадрупольного момента (d-состояние, в отличие от s-состояния, не является сферически симметричным). Значения коэффициентов  и  можно найти “подгонкой” магнитного дипольного и электрического квадрупольных моментов под экспериментальные значения. При этом оказывается, что ²=0.96, а ²=0.04.

Итак, мы приходим к ещё одному свойству ядерных сил:

6. Они не обладают сферической симметрией, т.е. нецентральны.

Основное состояние в случае центрально-симметричных сил всегда s-состояние. Энергии связанных состояний с L0 всегда выше из-за центробежной энергии.

Нецентральные силы, приводящие к Q₀0, называются тензорными. Они зависят от угла между вектором , соединяющим два нуклона, и вектором их суммарного спина. На рис.5.2 показаны два предельных взаимных положения этих векторов в дейтроне

(а) притяжение	(б) отталкивание

Хорошо известный классический пример тензорных сил - силы, действующие между двумя магнитами (рис.5.3).

где и - магнитные дипольные моменты магнитов. По аналогии с этой формулой в NN-потенциал можно ввести слагаемое тензорных сил

V_sr = V_sr(r) s₁₂, (5.1)

где