Поляриметрия в фармацевтическом анализе
ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ВЕЩЕСТВА
жүктеу/скачать 3,77 Mb. Pdf көрінісі
|
- Бұл бет үшін навигация:
- 3. ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ УСТРОЙСТВА И ПРИБОРЫ
| 2.2 ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ВЕЩЕСТВА
Оптическая активность – способность среды вызывать вращение плоско- сти поляризации проходящего через неё света. Оптическая активность в первый раз была найдена в 1811 г. Д.Ф. Араго в кварце. В 1815 г. Ж.Б. Био нашел её у некоторых жидкостей (в частности, ски- пидара), а потом растворов и паров многих, основным образом органических, веществ. Он же установил, что угол α поворота плоскости поляризации линей- но зависит от толщины l слоя активного вещества (либо его раствора) и концен- трации этого вещества (закон Био): α=(a)× l ×c, где a – коэффициент удельной оптической активности. Оптически активные вещества разделяются на два типа. Относящиеся к первому из них оптически активны в любом агрегатном состоянии (сахара, камфора, винная кислота), ко второму – активны лишь в кристаллической фазе (кварц, киноварь). У веществ первого типа оптическая активность обусловлена асимметричным строением их молекул, у веществ второго типа – специфичной ориентацией молекул (ионов) в элементарных ячейках кристалла (асимметрией поля сил, связывающих частицы в кристаллической решётке). 3. ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ УСТРОЙСТВА И ПРИБОРЫ В простых поляризационных устройствах – поляризаторах для получения полностью либо частично поляризованного света употребляется одно из трёх физических явлений: 12 1) поляризация при отражении либо преломлении света на границе раз- дела двух прозрачных сред; 2) линейный дихроизм*; 3) двойное лучепреломление*. Свет, отражённый от поверхности, разделяющей две среды с различными показателями преломления n, постоянно частично поляризован. Если же луч света падает на границу раздела под углом, тангенс которого равен отношению абсолютных характеристик преломления второй и первой сред (их относитель- ный показатель преломления n=n2/n1), то отражённый луч поляризован полно- стью. Недочеты отражательных поляризаторов: малый коэффициент отражения и мощная зависимость степени поляризации от угла падения. Преломленный луч частично поляризован, причём его степень поляризации монотонно растет с увеличением угла падения. Пропуская свет последовательно через несколько прозрачных плоскопараллельных пластинок, можно достичь того, что степень поляризации прошедшего света будет значительна. Среды, владеющие оптической анизотропией*, различно поглощают лучи разных поляризаций. Если толщина пластинки, вырезанной из анизотропного кристалла (с полосами поглощения в подходящей области диапазона) парал- лельно его оптической оси, достаточна, чтоб один из лучей поглотился факти- чески нацело, то прошедший через пластинку свет будет полностью поляризо- ван. Пластинки из оптически анизотропных материалов, вносящие сдвиг фазы между двумя взаимно перпендикулярными компонентами электрического век- тора Е проходящего через них излучения (соответствующими двум линейным поляризациям), называют фазовыми, либо волновыми, пластинками и преду- смотрены для конфигурации состояния поляризации излучения. Так, циркуляр- ные или эллиптические поляризаторы традиционно представляют собой сово- купность линейного поляризатора и фазовой пластинки. Для получения света, поляризованного по кругу (циркулярно), используют фазовые пластинки, вно- сящие сдвиг фазы в 90° (пластинка четверть длины волны). Двойные лучепре- 13 ломляющие фазовые пластинки изготавливают как из материалов с естествен- ной оптической анизотропией (к примеру, кристаллов), так и из веществ, анизо- тропия которых индуцируется приложенным извне действием (наведенная ани- зотропия): электрическим полем, механическим напряжением и др. Использу- ются также отражательные фазовые пластинки, к примеру, ромб Френеля*. жүктеу/скачать 3,77 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|