Примеры сильнейших землетрясений мира
жүктеу/скачать 8,05 Mb. Pdf көрінісі
|
Yanovskaya T B -Osnovy seysmologii 2008
Eremina M.A. Len i trudolyubie v zerkale russkoy yazikovoy traditsii - Monografiya - 2014
|
Рис.2.18. Схематическая зависимость левой и правой частей дисперсионного уравнения (2.53) от скорости при различных значениях частоты. Таким образом, дисперсионная кривая состоит из бесконечного числа ветвей, каждая из которых располагается в пределах по скорости между 2 1 и b b , а по частоте – от некоторого значения ω k до бесконечности (рис.2.19) b b 1 2 c f (c) f (c) 1 2 ω ω >ω 1 2 1 55 ω c b 2 b 1 ω 0 ω 1 ω 2 ω 3 . Рис.2.19. Характер дисперсионных кривых скорости волн Лява для модели, состоящей из одного слоя на полупространстве. 2.14 . Простейшие сосредоточенные источники Центр расширения В разделе 2.8 мы показали, что сферически симметричное поле продольной волны может быть получено путем сведения уравнения движения к волновому уравнению для потенциала продольной волны, в котором потенциал ϕ зависит только от координаты R . При этом оказалось, что потенциал, обладающий сферической симметрией удовлетворяет волновому уравнению, которое содержит в правой части «источник», определяемый дельта-функцией (формула (2.37)). Покажем теперь, что поле продольной волны, выраженное через такой потенциал, должно удовлетворять уравнению движения, в котором источник может быть интерпретирован как центр расширения (сжатия). Можно представить себе такой источник как равномерное давление, приложенное к стенкам бесконечно-малой сферической полости, вырезанной в точке, совпадающей с началом координат. Когда мы переходили от уравнения движения упругой среды в форме (2.18) к уравнениям в потенциалах, мы получили уравнение для скалярного потенциала ϕ ( х ) в виде (2.22): Φ − ∂ ∂ = ∆ + 2 2 ) 2 ( t ϕ ρ ϕ µ λ жүктеу/скачать 8,05 Mb. Достарыңызбен бөлісу:
|