Байланысты: Yanovskaya T B -Osnovy seysmologii 2008
r 2 .
Аналогично можно оценить и энеpгию повеpхностных волн. Для простоты рассмотрим
релеевскую волну в однородном полупространстве. Как было показано в разделе 2.11,
движение в волне Релея происходит по эллипсу в вертикальной плоскости, так что волна
имеет две компоненты – вертикальную
w и горизонтальную в направлении
распространения волны
u . Эти компоненты сдвинуты по фазе на
π
/2 , имеют
максимальные значения на поверхности и затухают с глубиной. Энергия поверхностной
волны переносится через поверхность полубесконечного цилиндра радиуса
r . Плотность
энергии волны в соответствии с формулой (2.44) в этом случае имеет вид
(
)
2
2
)
,
,
(
)
,
,
(
)
,
,
(
t r z u t r z w t r z W
+
=
ρ
Поток энергии, переносимый волной через цилиндрическую поверхность за время,
равное одному периоду, будет очевидно равен
cdt dz t r z W r E T ∫
∫
=
∞
0
0
)
,
,
(
2
π
Поскольку наблюдения проводятся на поверхности, эту величину следует выразить через
амплитуду волны на поверхности. При этом обычно для оценки энергии поверхностной
волны используется горизонтальная компонента смещения
)
0
(
u U =
.
Выразим энергию поверхностной волны
Е через значение амплитуды горизонтальной
составляющей смещения на поверхности. Компоненты смещения
u и
w в волне с
плоским фронтом выражаются с точностью до постоянного множителя
С формулой
(2.52), а в случае сосредоточенного источника в эти выражения должен быть добавлен
множитель
r π
2
1
за счет геометрического расхождения волны. Учитывая также, что
2
cos
sin
0
2
0
2
T tdt tdt T T =
=
∫
∫
ω
ω
и интегрируя по
z, мы получим
ω
αβ
β
β
α
α
α
β
ρω
c cTC E
−
+
+
+
=
2
2
)
1
(
2
)
1
(
2
1
2
2
2
2
Амплитуда горизонтальной составляющей смещения на поверхности
z =0
и на расстоянии
r от источника , согласно формуле (2.52), равна
(
)
r C U π
αβ
β
2
/
1
−
=
откуда
)
1
(
2
αβ
β
π
−
=
r U C и, учитывая, что
π
ω
2
=
T ,