Осы Заңға сәйкес, ферромагниттік орта болмаған кезде, I ток ағатын dL сызықты сым элементі шығаратын элементар индукция ток элементінен қашықтықта орналасқан нүктеде болады
Осы Заңға сәйкес, ферромагниттік орта болмаған кезде, I ток ағатын dL сызықты сым элементі шығаратын элементар индукция ток элементінен қашықтықта орналасқан нүктеде болады.
dB o I dL Sin 4 2 (2.2)
мұндағы УК-бұл жолдың векторы мен токтың бағыты арасындағы бұрыш.
Сол сияқты, индукция бізді қызықтыратын кеңістіктегі барлық ток өткізгіштерден анықталады. Индукцияны (2.1) формула бойынша анықтағаннан кейін ЭД есептеледі. Жоғарыда сипатталған ЭДУ есептеу әдісі әмбебап болып табылады. Алайда, кейбір жағдайларда электродинамикалық күштерді табу үшін энергия деп аталатын екінші әдісті қолдану оңайырақ.
2.3 Тізбектің электромагниттік энергия қорының өзгеруі бойынша электродинамикалық күштерді есептеу
Өткізгіштер мен ток тізбектерінің айналасындағы электромагниттік өрісте энергия қоры бар. Электр тогы арқылы өтетін тізбектің электромагниттік энергиясы I тең
мұндағы L-тізбектің индуктивтілігі; М-контурлардың өзара индуктивтілігі. Контурдың кез-келген деформациясы немесе тізбектердің өзара орналасуының өзгеруі электромагниттік энергия қорының өзгеруіне әкеледі. Өздеріңіз білетіндей, кез-келген жүйеде күштердің жұмысы осы жүйенің энергия қорының өзгеруіне тең
A F dx dW мұндағы dW-F күшінің әсерінен X осі бағытында деформацияланған кезде жүйенің энергия қорының өзгеруі. Көрсетілген заң - энергияны сақтау заңы және тізбектердегі ЭДУ-ны анықтаудың екінші әдісі негізделген, ол ЭДУ-ны есептеудің энергетикалық әдісі деп аталады. Бұл әдісті қолданған кезде х осі бағытында әрекет ететін тізбектегі немесе тізбектер арасындағы электродинамикалық күш жүйенің сол бағытта деформацияланған кездегі энергия қорының өзгеру жылдамдығына тең, яғни оның осы бағыттағы туындысы.
