Тэп (параграфы 1 25)

;

,

где – установившееся значение магнитного потока; – постоянные времени основной и высших гармонических вихревых токов, определенных, например, по Рюденбергу. В первом приближении эквивалентную постоянную времени вихревых токов можно принять для машин с массивной станиной , с шихтованной станиной .

В соответствии с приведенными выражениями структурная схема магнитной цепи с учетом влияния вихревых токов может быть представлена в виде параллельно соединенных апериодических звеньев, что весьма удобно при моделировании переходных процессов с учетом вихревых токов. При этом возникает лишь вопрос о выборе числа параллельно включенных апериодических звеньев (количество короткозамкнутых контуров). Увеличение их усложняет расчет, но делает его теоретически более точным. В ряде случаев желательно упростить расчет путем сокращения количества короткозамкнутых контуров. Для тех скоростей изменения тока якоря, которые наблюдаются в двигателях последовательного возбуждения, можно с большой погрешностью влияние вихревых токов учесть лишь двумя короткозамкнутыми контурами. Один из контуров учитывать влияние основной гармоники, а второй суммарные действия всех остальных. При этом изменение магнитного потока в массивном и шихтованном магнитопроводах описывается выражениями:

;

При этом, например, для массивного магнитопровода структурная схема магнитной цепи имеет вид, показанный на рис.3.41

Второй особенностью двигателя последовательного возбуждения является нелинейная зависимость индуктивности обмотки возбуждения от тока, так как уже при номинальном токе машина насыщается. Существуют различные подходы линеаризации магнитной цепи в окрестности точки статического равновесия, которые позволяют анализировать поведение двигателя последовательного возбуждения в «малом» лишь при небольших отклонениях от статического равновесия. Применение этих методов для расчета замкнутых систем представляют определенные трудности.

жүктеу/скачать 2,72 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: