1. Предмет и методология гидравлики Курс "Гидравлика" включает в себя несколько самостоятельных дис- циплин, которые объединяет такое понятие, как гидравлические и пневмати- ческие системы

ду малости dw , местные скорости в ее пределах можно считать одинаковы- ми). Расход потока представляет сумму таких элементарных объемов:

Q  _ u dw, поскольку V  ^Q , то

_w w

_ u dw

V  ^w . (22)

w

(На рисунке (см. рис. 17) среднюю скорость V можно изобразить как скорость одинаковую по всему сечению, и образующую прямоугольную эпюру).

чения dw в единицу времени, равна

m   dwu

, а её количество движения

 dwu u  u ²dw . Следовательно, через все сечение количество движения жидкости будет равно сумме элементарных количеств движения, или

K  _ u ² dw

w

Как уже отмечалось ранее, в гидравлике принято параметры потока выражать через среднюю скорость. Ориентируясь на среднюю скорость, по- лучаем для количества движения величину:

K_V  V ²w

Фактическое количество движения не равно количеству движения рас- считанного по средней скорости. Используя поправочный коэффициент ,

можно представить выражение для K в виде

K   K_V

  V ²w. Из этого

равенства можно получить формулу для определения поправочного коэффи- циента, так как:
_ u ²dw  V ² w,

w

то

_ u ²dw

  ^w

V ²w

Убедимся, что   1. Имеем:

_ u ²dw  _ (V  u)² dw  _ (V ²  2V u  u ² )dw 

w w w

 V ² w  2V _ u dw  _ u ² dw.

w w

Но _ u dw  0 , поскольку расход, рассчитанный по местным скоро-

w

стям равен расходу по средней скорости. Следовательно:

_ u ²dw  V ² w  _ u ² dw.

w w

Поскольку

_ u ²dw  0 , то

w

_ u ²dw  V ² w

w

и значит

  1. Величина 

тем больше превосходит единицу, чем больше эпюра скоростей отличается от равномерной.

жүктеу/скачать 0,71 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: